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- TABLE DES MATIÈRES
- TABLE DES ILLUSTRATIONS
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- TEXTE OCÉRISÉ
- PAGE DE TITRE (Première image)
- Allocution de M. R. Soreau, Président de la Commission d'Aviation de l'Aéro-Club de France (p.2)
- Conférence (p.3)
- Études antérieures (p.3)
- Appareil de chute (p.3)
- Laboratoire du Champ de Mars (p.4)
- Étude d'ailes d'aéroplanes (p.11)
- Méthode pour le choix d'une forme d'aile (p.15)
- Surface à double courbure (p.17)
- Étude des hélices (p.18)
- Conclusion (p.22)
- Dernière image
- PAGE DE TITRE (Première image)
- Fig. 1. Schéma de l'appareil de chute (p.4)
- Fig. 2. Coupe longitudinale du Laboratoire du Champ de Mars (p.5)
- Fig. 3. Variation du coefficient des plaques carrées avec la surface (p.5)
- Fig. 4. Variation du coefficient des plaques rectangulaires avec l'allongement (p.6)
- Fig. 5. Valeur du rapport pour des plans de différents allongements (p.7)
- Fig. 6. Valeur du rapport pour des plaques de flèche et de différents allongements (p.7)
- Fig. 7. Position des centres de poussée sur des plans de différents allongements (p.8)
- Fig. 8. Positions des centres de poussée sur des plaques de flèche et de différents allongements (p.8)
- Fig. 9. Diagrammes polaires de plaques de 90 x 15 cm. de différentes courbures (p.9)
- Fig. 10. Position des centres de poussée sur des plaques de 90 x 15 cm. De différentes courbures (p.10)
- Fig. 11. Pressions à l'avant et dépression à l'arrière d'un carré incline (p.11)
- Fig. 12. Efforts unitaires totaux, horizontaux et verticaux sur l'aile n°10 (p.12)
- Fig. 13. Valeur du rapport et l'angle pour l'aile n°10 (p.12)
- Fig. 14. Polaires de l'aile n°10 (courbe pleine) et de l'aile circulaire de flèche (courbe pointillée) (p.13)
- Fig. 15. Positions du centre de poussée sur l'aile n°10 (p.13)
- Fig. 16. Répartition des pressions sur la ligne médiane de l'aile n°10 inclinée à 6 degrés (p.13)
- Fig. 17. Profil de l'aile n°8 (largeur de l'aile : 900 m[barre oblique]m) (p.15)
- Fig. 18 (p.17)
- Fig. 19. Plaque à double courbure; profil et coefficients de résistance (p.18)
- Fig. 20. Plaque à double courbure distance du centre de poussée au bord d'attaque en pourcentage de la largeur de l'aile (p.18)
- Fig. 21. Dispositif pour l'essai des hélices (p.19)
- Fig. 22 (p.19)
- Fig. 23. Diagramme d'une hélice “normale” de 2 m 715 de diamètre (…) et de son modèle au tiers (-) (p.21)
- Ailes étudiées (n.n.)
- Courbes polaires des ailes étudiées (n.n.)
- Dernière image
— G —
effet retrouvée par M. Stanton pour des plaques allant jusqu’à 9 ni".
En remplaçant le carré par un rectangle de plus en plus allongé, K augmente notablement et son accroissement est encore assez rapide quand le rapport du grand côté au petit atteint 50. C’est ce que montre la figure 4. Avec des surfaces de 225 cm2, cette augmentation est de 10 0/0 quand on passe du carré à l’allongement G et de 47 0/0 quand on passe du carré à l’allongement 50.
Poussées sur les carrés et rectangles inclinés. — Le rapport entro la pression subie par une plaque carrée ou rectangulaire inclinée a i° sur le vent, et
représente la poussée totale; aux environs de 38°, la pression en avant est deux fois plus faible que sur la plaque normale, mais la dépression à l’arrière est en revanche trois fois plus forte, ce qui rend compte de la grande augmentation de la poussée totale.
Les courbes des plaques plus allongées ont une allure analogue, avec des inflexions qui vont en s’atténuant d’une façon nettement progressive ; pour l’allongement 9, toute inflexion semble avoir disparu.
Poussées sur des plaques courbes de différents allongements. — Quand la plaque est courbe, les effets sont analogues à ceux des plaques planes, mais exagérés. Le diagramme ci-contre (flg. 6) se rapporte à
0 oo L.
l'itj. i. — Variation du cocl'lirii'iil des plaques réel angulaires avec rallongement.
la pression que supporterait la même plaque normale au vent, est représenté par un graphique qui résume les lois que nous avons trouvées pour la résistance des plans obliques, (fig. 5).
Les plaques expérimentées avaient un côté perpendiculaire au vent, et le rapport de ce côté à l’autre
dimension variait de i à 9. Le graphique donne le
rapport —â– entre l’effort unitaire sur une plaque
inclinée à i° sur le vent et l’effort unitaire sur la même plaque normale au vent.Dans les limites où j’ai opéré, la. variation de la grandeur de la surface pa-i a-ît. sans inlluenco sur ce rapport.
Considérons d’abord la plaque carrée. Après avoir augmenté linéairement jusqu’à 35°, la poussée atteint un maximum qui dépasse de près de 45 0/0 la poussée sur la plaque normale. Elle décroît ensuite brusquement, et, à partir de 50°, elle est pratiquement constante jusqu’à 90°.
J’ai vérifié directement la valeur paradoxale du maximum de cette poussée à l’aide d’un appareil simple, où deux plaques reliées entre elles, et mobiles autour d’un axe vertical, s’équilibraient nm-1 uellement.
lue seconde vérification a été faite par la sommation des poussées élémentaires déterminées par des mesures manométriques. Cette dernière méthode a. permis de mesurer séparément l’effet de la pression à l’avant et de la dépression à l’arrière, dont la somme
une courbure circulaire que nous aA'ons particulièrement étudiée et qui est très intéressante comme application a-ux aéroplanes : c’est celle dont le rapport
de la flèche à la corde est d’environ ^ Les nouvelles plaques ont donc les mêmes dimensions que celles dont nous venons de parler, mais elles sont courbées circulairemcnt avec une flèche qui était en
réalité de On voit que cette courbure, si faible
qu’elle soit, a pour effet de remonter beaucoup les
courbes des et d’augmenter la valeur des
Koo
maxima d’environ 15 0/0 en moyenne, sans que l’inclinaison correspondante soit changée sensiblement. Ainsi, l’anomalie que nous signalions pour les plaques carrées se retrouve ici encore aux environs de 38 degrés, mais aggravée; en effet, l’augmentation de résistance par rapport à la plaque normale atteint G8 0/0 au lieu de 45 0/0. De même pour l’allongement G, utilisé dans les aéroplanes, le coefficient de la plaque courbe inclinée à 15° atteint celui de la même plaque disposée normalement, tandis que pour la plaque plane le coefficient restait bien au-dessous.
Centres de poussée. — Le centre de poussée, c’est-à-dire le point d’application de la résultante des pressions, a aussi fait l’objet de recherches nouvelles. Il a été déterminé soit par la balance, soit par le procédé simple de la mise en équilibre de la plaque
Le texte affiché peut comporter un certain nombre d'erreurs. En effet, le mode texte de ce document a été généré de façon automatique par un programme de reconnaissance optique de caractères (OCR). Le taux de reconnaissance estimé pour cette page est de 98,05 %.
La langue de reconnaissance de l'OCR est le Français.
effet retrouvée par M. Stanton pour des plaques allant jusqu’à 9 ni".
En remplaçant le carré par un rectangle de plus en plus allongé, K augmente notablement et son accroissement est encore assez rapide quand le rapport du grand côté au petit atteint 50. C’est ce que montre la figure 4. Avec des surfaces de 225 cm2, cette augmentation est de 10 0/0 quand on passe du carré à l’allongement G et de 47 0/0 quand on passe du carré à l’allongement 50.
Poussées sur les carrés et rectangles inclinés. — Le rapport entro la pression subie par une plaque carrée ou rectangulaire inclinée a i° sur le vent, et
représente la poussée totale; aux environs de 38°, la pression en avant est deux fois plus faible que sur la plaque normale, mais la dépression à l’arrière est en revanche trois fois plus forte, ce qui rend compte de la grande augmentation de la poussée totale.
Les courbes des plaques plus allongées ont une allure analogue, avec des inflexions qui vont en s’atténuant d’une façon nettement progressive ; pour l’allongement 9, toute inflexion semble avoir disparu.
Poussées sur des plaques courbes de différents allongements. — Quand la plaque est courbe, les effets sont analogues à ceux des plaques planes, mais exagérés. Le diagramme ci-contre (flg. 6) se rapporte à
0 oo L.
l'itj. i. — Variation du cocl'lirii'iil des plaques réel angulaires avec rallongement.
la pression que supporterait la même plaque normale au vent, est représenté par un graphique qui résume les lois que nous avons trouvées pour la résistance des plans obliques, (fig. 5).
Les plaques expérimentées avaient un côté perpendiculaire au vent, et le rapport de ce côté à l’autre
dimension variait de i à 9. Le graphique donne le
rapport —â– entre l’effort unitaire sur une plaque
inclinée à i° sur le vent et l’effort unitaire sur la même plaque normale au vent.Dans les limites où j’ai opéré, la. variation de la grandeur de la surface pa-i a-ît. sans inlluenco sur ce rapport.
Considérons d’abord la plaque carrée. Après avoir augmenté linéairement jusqu’à 35°, la poussée atteint un maximum qui dépasse de près de 45 0/0 la poussée sur la plaque normale. Elle décroît ensuite brusquement, et, à partir de 50°, elle est pratiquement constante jusqu’à 90°.
J’ai vérifié directement la valeur paradoxale du maximum de cette poussée à l’aide d’un appareil simple, où deux plaques reliées entre elles, et mobiles autour d’un axe vertical, s’équilibraient nm-1 uellement.
lue seconde vérification a été faite par la sommation des poussées élémentaires déterminées par des mesures manométriques. Cette dernière méthode a. permis de mesurer séparément l’effet de la pression à l’avant et de la dépression à l’arrière, dont la somme
une courbure circulaire que nous aA'ons particulièrement étudiée et qui est très intéressante comme application a-ux aéroplanes : c’est celle dont le rapport
de la flèche à la corde est d’environ ^ Les nouvelles plaques ont donc les mêmes dimensions que celles dont nous venons de parler, mais elles sont courbées circulairemcnt avec une flèche qui était en
réalité de On voit que cette courbure, si faible
qu’elle soit, a pour effet de remonter beaucoup les
courbes des et d’augmenter la valeur des
Koo
maxima d’environ 15 0/0 en moyenne, sans que l’inclinaison correspondante soit changée sensiblement. Ainsi, l’anomalie que nous signalions pour les plaques carrées se retrouve ici encore aux environs de 38 degrés, mais aggravée; en effet, l’augmentation de résistance par rapport à la plaque normale atteint G8 0/0 au lieu de 45 0/0. De même pour l’allongement G, utilisé dans les aéroplanes, le coefficient de la plaque courbe inclinée à 15° atteint celui de la même plaque disposée normalement, tandis que pour la plaque plane le coefficient restait bien au-dessous.
Centres de poussée. — Le centre de poussée, c’est-à-dire le point d’application de la résultante des pressions, a aussi fait l’objet de recherches nouvelles. Il a été déterminé soit par la balance, soit par le procédé simple de la mise en équilibre de la plaque
Le texte affiché peut comporter un certain nombre d'erreurs. En effet, le mode texte de ce document a été généré de façon automatique par un programme de reconnaissance optique de caractères (OCR). Le taux de reconnaissance estimé pour cette page est de 98,05 %.
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