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- TABLE DES MATIÈRES
- TABLE DES ILLUSTRATIONS
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- TEXTE OCÉRISÉ
- Première image
- PAGE DE TITRE
- TABLE (p.368)
- QUATRIÈME PARTIE . Stabilité (p.1)
- SECTION PREMIÈRE. Principes de Statique (p.1)
- Leçon I. Préliminaire (p.1)
- Leçon II. Principes d'équilibre, composition et décomposition des forces parallèles (p.8)
- Leçon III. Principes d'équilibre, composition et décomposition des forces dont les directions ne sont pas parallèles (p.15)
- Leçon IV. Des momens (p.23)
- Leçon V. Des centres de gravité de polygones (p.33)
- Leçon VI. Centre de gravité des figures planes terminées par des lignes courbes et des lignes droites (p.40)
- Leçon VII. Centres de gravité des figures paraboliques et des surfaces planes quelconques (p.50)
- Leçon VIII. Centres de gravité des polyèdres des cylindres et des cônes; théorème de Guldin pour trouver la superficie et le volume des corps de révolution, sachant trouver le centre de gravité de leur génératrice (p.60)
- Leçon IX. Centre de gravité des corps sphériques (p.67)
- Leçon IX bis. Centre de gravité des corps ellipsoïdes (p.74)
- Leçon X. Centre de gravité des cylindres tronqués (p.81)
- Leçon XI. Centre de gravité de l'ellipsoïde engendré autour d'un axe horizontal, de paraboloïde et d'un corps généralement quelconque (p.92)
- Leçon XII. De l'équilibre des corps solides qui s'appuient sur un plan inébranlable par un ou plusieurs points, en ayant égard ou non au frottement (p.99)
- SECTION DEUXIÈME. Principes de Dynamique (p.109)
- Leçon I. Du mouvement uniforme rectiligne (p.109)
- Leçon II. Du mouvement uniformément et continuement varié; de la chute des corps graves, et de la direction que prennent ces corps lorsqu'ils sont animés simultanément d'une vitesse uniforme dans un sens quelconque, et de l'action de la pesanteur (p.115)
- Leçon III. Du mouvement des corps assujétis à glisser sur des lignes données, dans l'hypothèse d'un poli parfait (p.122)
- Leçon IV. Du choc direct des corps (p.135)
- SECTION TROISIÈME. Principes d'hydrostatique (p.145)
- Leçon I. Lois de l'équilibre des liquides contenus dans des vases ouverts par en haut; phénomène de la capillarité; équilibre des corps plongés dans un liquide; de la pesanteur spécifique des corps en général, et de la stabilité des corps flottans (p.145)
- Leçon II. De la pression des liquides contre les parois latérales des vases ou des bassins quelconques (p.156)
- Leçon III. De l'équilibre entre des liquides de densités différentes; de l'équilibre des fluides élastiques, et des effets mécaniques de l'air atmosphérique (p.166)
- SECTION QUATRIÈME. Principes d'hydrodynamique (p.173)
- Leçon I. De la manière dont les molécules des liquides incompressibles se comportent dans les vases qui les contiennent, pendant qu'ils sortent par des orifices percés dans le fond ou dans les parois des vases (p.173)
- Leçon II. Détermination de l'écoulement par seconde, tant pour le cas de l'orifice percé au fond du vase que pour celui où il est percé dans une paroi verticale (p.182)
- Leçon III. Détermination de la quantité de liquide qui s'écoule par un orifice percé dans une paroi verticale du vase (p.192)
- Leçon IV. Considérations sur ce qui précède, et quelques problèmes qui s'y rapportent (p.199)
- Leçon IV bis. De la mesure de la vitesse de l'eau dans un canal ou une rivière, dans un tuyau d'une grande longueur, et de la pression des liquides en mouvement contre des surfaces qui doivent leur résister (p.210)
- Table contenant les vitesses et les forces du vent, suivant les différens noms dont il est appelé (p.218)
- SECTION CINQUIÈME. Théorie générale de la résistance des corps solides (p.223)
- Leçon I. Préliminaire (p.223)
- Leçon II. De la résistance stable pour une section droite quelconque d'un prisme ou cylindre supposé sans pesanteur, encastré par un bout et soumis à une force perpendiculaire à sa longueur, appliquée à l'extrémité libre (p.225)
- Leçon III. De la résistance à la rupture des solides prismatiques encastrés par un bout et soumis à l'autre à un effort transversal (p.240)
- Leçon IV. De la courbe que prend un prisme encastré horizontalement par un bout, et soumis à une charge uniforme et à un poids suspendu à son extrême libre (p.251)
- Leçon V. Problème sur les prismes encastrés horizontalement par un bout, et chargés uniformément dans toute leur longueur, et d'un poids suspendu à leur extrémité libre (p.263)
- Leçon VI. De la courbe que prend un prisme encastré par un bout, et chargé dans sa longueur de poids dont les grandeurs sont en progression arithmétique croissante, dont le terme infiniment petit serait à l'extrémité isolée du solide (p.269)
- Leçon VII. De la forme qu'il faut donner à un solide encastré horizontalement par un bout et chargé uniformément dans toute sa longueur, et d'un poids suspendu à son extrémité libre, pour que la courbe qu'affectera la lame neutre soit un arc de cercle, ou, ce qui revient au même, que le rayon de courbure soit constant, le solide étant sans pesanteur (p.276)
- Leçon VIII. Équation de la courbe que prend un prisme posé librement sur deux appuis de niveau et soumis à l'action d'une charge uniforme dans l'intervalle des appuis, et d'un poids suspendu en un point quelconque de sa longueur (p.287)
- Leçon IX. De la courbe que prend un prisme posé horizontalement et librement sur deux appuis, et chargé de diverses manières entre les appuis (p.302)
- Leçon X. Suite de la recherche de la courbe que prend un prisme posé horizontalement et librement sur deux appuis, et chargé de diverses manières dans l'intervalle des appuis (p.314)
- Leçon XI. Suite de la recherche de la courbe que prend un prisme posé librement sur deux appuis de niveau, et chargé d'une certaine manière dans l'intervalle des appuis (p.321)
- Leçon XII. De la courbe que prend un prisme de niveau en castré par une extrémité et soutenu à l'autre par un appui, et soumis à l'action d'une charge uniforme et d'un poids suspendu en un point quelconque de l'intervalle des appuis (p.329)
- Leçon XIII. De la courbe que prend un prisme de niveau encastré par les deux bouts, et soumis à l'action d'une charge uniforme et d'un poids suspendu en un point quelconque de l'intervalle des appuis (p.337)
- Leçon XIV. De la courbe d'un prisme posé librement sur plusieurs appuis de niveau, et soumis à l'action d'un poids dans chaque intervalle des appuis, et d'une charge uniforme (p.342)
- Leçon XV. De la forme qu'il faut donner à un solide posé librement sur deux appuis de niveau et soumis à l'action d'une charge uniforme et d'un poids suspendu en un point quelconque entre les appuis, pour que la lame neutre se courbe suivant un arc de cercle, le solide étant supposé sans pesanteur (p.351)
- Dernière image
COURS DE CONSTRUCTION.
6o
en deux parties par une droite. Ainsi, par exemple, s’il s’agissait d’avoir le centre de gravité de la figure AGBD (fig. 3g) , on chercherait le centre de gravité G du segment ACB, au moyen de ces formules, et celui G/ de l’autre segment ADB; ensuite ori joindrait, ces'deux centres de gravité G, G' par une droite GG', qu’on divisera en deux segmens réciprocjuement proportionnels aux aires des segmens AG3, ADB. En général, au moyen des deux formules (54) et (56), on parviendra par l’addition ou la soustraction des momens r au centre de gravité d’une figure plane terminée par une ou plusieurs lignes courbes, réunies ou non par des lignes droites. Il faut, pour cela, décomposer la figure donnée en segmens du genre de celui de la figure 52 , et en triangles rectilignes, s’il y a lieu , de ma-nière qu’une droite, comme AB (fig. 5s), aboutisse toujours aux extrémités A, B d’une meme courbe ACB.
leçon yra.
Centres de gravité des polyèdres, dés cylindres et des cônes. Théorème de Guldin pour trouver la superficie et le volume des corps de révolution , sachant trouver le centre dé gravité de leur génératrice.
â– 145. Le centre de gravité d'un prisme ou d'un cylindre queïconque est situé sur le milieu de la droite menée par le centre de gravité de sa base parallèlement aux arêtes ou génératrices de la surface latérale du corps.
En effet, on peut concevoir un prisme ou un cylindre comme étant composé d’une infinité de tranches infiniment minces, parallèles à la base ; or ces tranches seront égales ; elles auront visiblement leurs centres de gravité sur la droite menée par le centre de gravité de l’une d’elles parallèlement à une arête ; cette droite peut donc être regardée comme étant chargée uniformément dans toute sa longueur par les poids égaux des tranches élémentaires du solide ; par conséquent le point d’application de la résultante de tous ces poids élémentaires ou le centre de gravité en question sera le milieu de cette droite,, qu’on pourrait appeler Y axe d’équilibre du prisme ou du cylindre.
Il faut bien entendre que ce théorème est tout-à-fait indépendant de la forme de la base du prisme ou du cylindre j il est, par conséquent, d’une généralité cpii ne souffre aueune exception.
146. Le centre de gravité d'une pyramide triangulaire est sur la droite menée du sommet au centre de gravité de la base, et à une distance de cette dernière ,, égale au quart de cette droite.
Le texte affiché peut comporter un certain nombre d'erreurs. En effet, le mode texte de ce document a été généré de façon automatique par un programme de reconnaissance optique de caractères (OCR). Le taux de reconnaissance estimé pour cette page est de 95,95 %.
La langue de reconnaissance de l'OCR est le Français.
6o
en deux parties par une droite. Ainsi, par exemple, s’il s’agissait d’avoir le centre de gravité de la figure AGBD (fig. 3g) , on chercherait le centre de gravité G du segment ACB, au moyen de ces formules, et celui G/ de l’autre segment ADB; ensuite ori joindrait, ces'deux centres de gravité G, G' par une droite GG', qu’on divisera en deux segmens réciprocjuement proportionnels aux aires des segmens AG3, ADB. En général, au moyen des deux formules (54) et (56), on parviendra par l’addition ou la soustraction des momens r au centre de gravité d’une figure plane terminée par une ou plusieurs lignes courbes, réunies ou non par des lignes droites. Il faut, pour cela, décomposer la figure donnée en segmens du genre de celui de la figure 52 , et en triangles rectilignes, s’il y a lieu , de ma-nière qu’une droite, comme AB (fig. 5s), aboutisse toujours aux extrémités A, B d’une meme courbe ACB.
leçon yra.
Centres de gravité des polyèdres, dés cylindres et des cônes. Théorème de Guldin pour trouver la superficie et le volume des corps de révolution , sachant trouver le centre dé gravité de leur génératrice.
â– 145. Le centre de gravité d'un prisme ou d'un cylindre queïconque est situé sur le milieu de la droite menée par le centre de gravité de sa base parallèlement aux arêtes ou génératrices de la surface latérale du corps.
En effet, on peut concevoir un prisme ou un cylindre comme étant composé d’une infinité de tranches infiniment minces, parallèles à la base ; or ces tranches seront égales ; elles auront visiblement leurs centres de gravité sur la droite menée par le centre de gravité de l’une d’elles parallèlement à une arête ; cette droite peut donc être regardée comme étant chargée uniformément dans toute sa longueur par les poids égaux des tranches élémentaires du solide ; par conséquent le point d’application de la résultante de tous ces poids élémentaires ou le centre de gravité en question sera le milieu de cette droite,, qu’on pourrait appeler Y axe d’équilibre du prisme ou du cylindre.
Il faut bien entendre que ce théorème est tout-à-fait indépendant de la forme de la base du prisme ou du cylindre j il est, par conséquent, d’une généralité cpii ne souffre aueune exception.
146. Le centre de gravité d'une pyramide triangulaire est sur la droite menée du sommet au centre de gravité de la base, et à une distance de cette dernière ,, égale au quart de cette droite.
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