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- TABLE DES MATIÈRES
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- TEXTE OCÉRISÉ
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- PAGE DE TITRE
- TABLE DES MATIÈRES (p.167)
- CHAPITRE I. - MOUVEMENT VIBRATOIRE ET RAYONNEMENT (p.1)
- CHAPITRE II. - RADIATION CHIMIQUE, LUMINEUSE, CALORIFIQUE ET ÉLECTRIQUE (p.11)
- CHAPITRE III. - PHÉNOMÈNES ÉLECTROSTATIQUES, ÉLECTRODYNAMIQUES ET ÉLECTROMAGNÉTIQUES (p.17)
- CHAPITRE IV. - PRODUCTION ET TRANSFORMATION DU COURANT ÉLECTRIQUE (p.31)
- CHAPITRE V. - PRODUCTION DES OSCILLATIONS ÉLECTRIQUES (p.43)
- CHAPITRE VI. - LA RÉSONANCE (p.53)
- CHAPITRE VII. - PRODUCTION ET PROPAGATION DES ONDES ÉLECTROMAGNÉTIQUES. - EXPÉRIENCES DE HERTZ (p.66)
- CHAPITRE VIII. - LES DÉBUTS DE LA TÉLÉGRAPHIE SANS FIL (p.80)
- CHAPITRE IX. - LES DÉTECTEURS D'ONDES (p.92)
- CHAPITRE X. - LA SYNTONISATION (p.111)
- CHAPITRE XI. - LES PROGRÈS DE LA TÉLÉGRAPHIE SANS FIL (p.131)
- Travaux de MM. Slaby et Arco (p.131)
- Travaux de M. Braun (p.134)
- Travaux de MM. Lodge et Muirhead (p.138)
- Travaux de M. Fleming (p.141)
- Travaux de M. J.-S. Stone (p.144)
- Travaux de M. Fessenden (p.146)
- Travaux de M. de Forest (p.147)
- Travaux de MM. Blondel, Ferrié, Tissot, Ducretet et Rochefort (p.148)
- Travaux de M. Artom (p.149)
- Travaux de M. Poulsen (p.150)
- CHAPITRE XII. - L'ÉTAT ACTUEL DE LA TÉLÉGRAPHIE SANS FIL (p.152)
- Dernière image
LA SYNTONISATION
n9
d’un second maximum du courant oscillant (correspondant a la résonance de l’antenne réceptrice sur la plus élevée des deux fréquences du système transmetteur). Il y aura lieu d’accorder l’antenne réceptrice sur l’une ou l’autre des deux fréquences.
Si l’accouplement entre l’antenne transmettrice et son circuit excitateur est rendu de plus en plus lâche, les deux fréquences des oscillations qui prennent naissance dans le système se rapprochent l’une de l’autre ; par suite, les deux maxima obtenus dans la courbe de résonance de la figure 75 se rapprochent l’un de l’autre. Pour un accouplement suffisamment lâche, on obtient une courbe de résonance telle que celle delà figure 76; à la limite, pour un accouplement extrêmement lâche, on obtiendrait un seul maximum aigu tel que celui de la courbe de la figure 29 (page 60).
Mesure des longueurs d’onde.
D’apr ès ce qui précède, on voit toute l'importance que présente la connaissance exacte des fréquences et des longueurs d’onde. Or, si l’on peut facilement évaluer la longueur d’onde dans le cas d’une antenne simple, puisqu’elle est à peu près égale â quatre fois la longueur totale de l’antenne, il 11’en est plus de même dans le cas d’antennes excitées par induction, parce que la bobine L2 (fig. 74) représente une longueur inconnue d’antenne rectiligne équivalente. En fait, on peut admettre, pour des évaluations grossières, que le fil ainsi enroulé sous forme d’une bobine est à peu près équivalents un fil rectiligne de longueur double, mais c’est là une loi tout à fait approximative, et il est nécessaire, pour les réglages exacts, de posséder une méthode ou un appareil permettant la détermination rigoureuse des longueurs d’onde. Nous allons passer rapidement en revue les méthodes ou appareils employés à cet effet.
Méthode da Ccipe Ferrié. — Pour mesurer la longueur d’onde de la perturbation électromagnétique produite par une antenne simple, M. le Cap® Ferrié relie à la base de celle-ci un fil horizontal dont il modifie progressivement la longueur. Ce fil prend
Le texte affiché peut comporter un certain nombre d'erreurs. En effet, le mode texte de ce document a été généré de façon automatique par un programme de reconnaissance optique de caractères (OCR). Le taux de reconnaissance estimé pour cette page est de 98,55 %.
La langue de reconnaissance de l'OCR est le Français.
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d’un second maximum du courant oscillant (correspondant a la résonance de l’antenne réceptrice sur la plus élevée des deux fréquences du système transmetteur). Il y aura lieu d’accorder l’antenne réceptrice sur l’une ou l’autre des deux fréquences.
Si l’accouplement entre l’antenne transmettrice et son circuit excitateur est rendu de plus en plus lâche, les deux fréquences des oscillations qui prennent naissance dans le système se rapprochent l’une de l’autre ; par suite, les deux maxima obtenus dans la courbe de résonance de la figure 75 se rapprochent l’un de l’autre. Pour un accouplement suffisamment lâche, on obtient une courbe de résonance telle que celle delà figure 76; à la limite, pour un accouplement extrêmement lâche, on obtiendrait un seul maximum aigu tel que celui de la courbe de la figure 29 (page 60).
Mesure des longueurs d’onde.
D’apr ès ce qui précède, on voit toute l'importance que présente la connaissance exacte des fréquences et des longueurs d’onde. Or, si l’on peut facilement évaluer la longueur d’onde dans le cas d’une antenne simple, puisqu’elle est à peu près égale â quatre fois la longueur totale de l’antenne, il 11’en est plus de même dans le cas d’antennes excitées par induction, parce que la bobine L2 (fig. 74) représente une longueur inconnue d’antenne rectiligne équivalente. En fait, on peut admettre, pour des évaluations grossières, que le fil ainsi enroulé sous forme d’une bobine est à peu près équivalents un fil rectiligne de longueur double, mais c’est là une loi tout à fait approximative, et il est nécessaire, pour les réglages exacts, de posséder une méthode ou un appareil permettant la détermination rigoureuse des longueurs d’onde. Nous allons passer rapidement en revue les méthodes ou appareils employés à cet effet.
Méthode da Ccipe Ferrié. — Pour mesurer la longueur d’onde de la perturbation électromagnétique produite par une antenne simple, M. le Cap® Ferrié relie à la base de celle-ci un fil horizontal dont il modifie progressivement la longueur. Ce fil prend
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