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COURANT ALTERNATIF

et joignons B, à l’origine. En projetant le vecteur OB4 sur l’axe des Y, nous obtiendrons une longueur

Obl = Oa + ab{ — Oa + O b,

ou, en appelant y l’angle de OB, avec l’axe des X,

O B, sin y = OA sin a + O B sin 3,

c’est-à-dire que le vecteur OBj représentera la sinusoïde somme des sinusoïdes correspondant aux vecteurs OA et OB.

Donc, pour additionner deux ou plusieurs grandeurs sinusoïdales, il suffit de composer leurs vecteurs représentatifs suivant le parallélogramme des forces ; le vecteur résultant représentera en grandeur et en phase la sinusoïde somme de toutes les autres.

Tant que le déphasage de deux vecteurs que l’on additionne géométriquement ne dépasse pas 900 ou tt/2 radians, la résultante est plus grande que chacune des composantes et l’on peut dire que celles-ci sont concordantes. Dès que le déphasage dépasse tc/2 la résultante se réduit de plus en plus pour atteindre un minimum quand l’opposition est complète. Par exemple, si une force électromotrice est déphasée de plus de nja sur un courant, elle devient contre-électromotrice. En construisant les sinusoïdes, en effet, on verrait que, pendant la majeure partie de la période, elles sont en opposition ou discordantes.

S’il s’agit de soustraire des fonctions sinusoïdales, on composera encore de la même manière leurs vecteurs représentatifs, mais en ayant soin de prendre négativement les vecteurs à soustraire, c’est-à-dire de les prendre égaux et diamétralement opposés à ceux qui représentent les valeurs positives.

Pour soustraire la sinusoïde OB de OA, on portera à l’extrémité de A et en sens inverse de OB un vecteur ABS. Le vecteur résultant OB2 représentera la sinusoïde différence des deux autres.

11 est à remarquer que la différence OA — O B diffère essentiellement de OB — OA. En effectuant la composition vectorielle, en effet, on voit que l’on obtient dans le second cas une

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