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- TABLE DES MATIÈRES
- TABLE DES ILLUSTRATIONS
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- TEXTE OCÉRISÉ
- Première image
-
PAGE DE TITRE
- Introduction (p.305)
- Considérations générales (p.307)
- La stabilité statique (p.310)
- Aile monoplane isolée (p.311)
- Influence de la flèche et du gauchissement combinés (p.322)
- Influence du V avec ou sans gauchissement (p.327)
- Moment aérodynamique d'une aile par rapport à un point quelconque. Courbe mécanique d'une aile (p.330)
- Influence d'un fuselage (p.341)
- Influence des résistances nuisibles (p.347)
- Cas d'une cellule biplane (p.349)
- Action des empennages horizontaux (p.370)
- Angle de déflexion dû aux ailes (p.377)
- Angle de déflexion dû aux hélices (p.379)
- Influence du souffle des hélices (p.380)
- Influence du sillage des ailes (p.380)
- Moment aérodynamique central dû à l'empennage (p.383)
- Moment aérodynamique central de l'avion complet (p.384)
- Table des matières (n.n.)
- Dernière image
- Première image
- PAGE DE TITRE
- Fig. 1. [Aile monoplane isolée] (p.317)
- Fig. 2. [Influence de la flèche et du gauchissement combinés] (p.323)
- Fig. 3. [Influence du V avec ou sans gauchissement] (p.327)
- Fig. 4. [Moment aérodynamique d'une aile par rapport à un point quelconque. Courbe mécanique d'une aile] (p.330)
- Fig. 5. [Moment aérodynamique d'une aile par rapport à un point quelconque. Courbe mécanique d'une aile] (p.337)
- Fig. 6. [Moment aérodynamique d'une aile par rapport à un point quelconque. Courbe mécanique d'une aile] (p.339)
- Fig. 7. [Moment aérodynamique d'une aile par rapport à un point quelconque. Courbe mécanique d'une aile] (p.341)
- Fig. 8. [Influence d'un fuselage] (p.342)
- Fig. 9. [Influence d'un fuselage] (p.346)
- Fig. 10. [Influence des résistances nuisibles] (p.348)
- Fig. 11. [Cas d'une cellule biplane] (p.354)
- Fig. 12. [Cas d'une cellule biplane] (p.355)
- Fig. 13. [Cas d'une cellule biplane] (p.358)
- Fig. 14. [Cas d'une cellule biplane] (p.363)
- Fig. 15. [Cas d'une cellule biplane] (p.366)
- Fig. 16. [Action des empennages horizontaux] (p.370)
- Fig. 17. [Moment aérodynamique central dû à l'empennage] (p.383)
- Dernière image
SECTION TECHNIQUE
3ii
i° Aile monoplane isolée. — La droite^ de référence pour les incidences et les moments est la corde du profil médian commune à ce profil et au plus grand cercle qui lui est bitangent. Cette corde coupe l’avant du profil en un point A qui est, par définition, son bord d’attaque et c’est par rapport à ce point que les laboratoires donnent actuellement le moment des forces aérodynamiques agissant sur l’aile.
La grandeur de la résultante aérodynamique est déterminée par ses projections F® et F* dites « traînée » et « poussée » sur la direction de la vitesse aérodynamique et la direction perpendiculaire dans le plan de symétrie de l’aile. Ces deux composantes son ftoujours définies par les coefficients sàns dimension bien connus cx et cz déterminés en fonction de l’incidence et tels que, pour une aile de surface S, une vitesse aérodynamique V, un air de poids spécifique a :
Fx = 0)
2 g
Fz = a Y2 c = S cz. (2)
2 g
a V8
La quantité q = maintenant officiellement admise dans nos
notations, a les dimensions d’une pression, c’est pourquoi on l’appelle généralement la pression vive de l’air. Il est possible, entre certaines limites d’utilisation, d’obtenir pour cx et cz des lois analytiques simples ét générales, susceptibles d'être utilisées avec une précision suffisante dans des calculs tels que ceux qui sont effectués ici.
Un élément caractéristique essentiel de l’aile intervenant dans
Lz
l’expression de ces lois est son allongement \ — défini comme le
O
rapport du carré de son envergure à sa surface.
D’après la théorie de Prandtl, la traînée cx est la somme de deux traînées distinctes, l'une cx0, indépendante de l’incidence, est la traînée de profil, l’autre cXi est la traînée induite qui croît comme le carré de la portance et en raison inverse de l’allongement de l’aile, ce qui permet d’écrire :
c 2
cœ = Cxo -(- Ceci = Coc0 -{- —r~ • (3)
Cette formule n’est applicable qu’à condition de ne pas trop s’approcher de l’incidence de portance maximum pour laquelle la polaire de l’aile cesse d’être parallèle à la parabole induite
C’est ce que nous supposerons essentiellement par la suite.
Le texte affiché peut comporter un certain nombre d'erreurs. En effet, le mode texte de ce document a été généré de façon automatique par un programme de reconnaissance optique de caractères (OCR). Le taux de reconnaissance estimé pour cette page est de 97,48 %.
La langue de reconnaissance de l'OCR est le Français.
3ii
i° Aile monoplane isolée. — La droite^ de référence pour les incidences et les moments est la corde du profil médian commune à ce profil et au plus grand cercle qui lui est bitangent. Cette corde coupe l’avant du profil en un point A qui est, par définition, son bord d’attaque et c’est par rapport à ce point que les laboratoires donnent actuellement le moment des forces aérodynamiques agissant sur l’aile.
La grandeur de la résultante aérodynamique est déterminée par ses projections F® et F* dites « traînée » et « poussée » sur la direction de la vitesse aérodynamique et la direction perpendiculaire dans le plan de symétrie de l’aile. Ces deux composantes son ftoujours définies par les coefficients sàns dimension bien connus cx et cz déterminés en fonction de l’incidence et tels que, pour une aile de surface S, une vitesse aérodynamique V, un air de poids spécifique a :
Fx = 0)
2 g
Fz = a Y2 c = S cz. (2)
2 g
a V8
La quantité q = maintenant officiellement admise dans nos
notations, a les dimensions d’une pression, c’est pourquoi on l’appelle généralement la pression vive de l’air. Il est possible, entre certaines limites d’utilisation, d’obtenir pour cx et cz des lois analytiques simples ét générales, susceptibles d'être utilisées avec une précision suffisante dans des calculs tels que ceux qui sont effectués ici.
Un élément caractéristique essentiel de l’aile intervenant dans
Lz
l’expression de ces lois est son allongement \ — défini comme le
O
rapport du carré de son envergure à sa surface.
D’après la théorie de Prandtl, la traînée cx est la somme de deux traînées distinctes, l'une cx0, indépendante de l’incidence, est la traînée de profil, l’autre cXi est la traînée induite qui croît comme le carré de la portance et en raison inverse de l’allongement de l’aile, ce qui permet d’écrire :
c 2
cœ = Cxo -(- Ceci = Coc0 -{- —r~ • (3)
Cette formule n’est applicable qu’à condition de ne pas trop s’approcher de l’incidence de portance maximum pour laquelle la polaire de l’aile cesse d’être parallèle à la parabole induite
C’est ce que nous supposerons essentiellement par la suite.
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