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SECTION TECHNIQUE

331

namique suivant la corde et sa normale, c„ étant assimilable à c et et étant connu par la formule (i i) :

C£

Z

Ci— Cxo -f" *o Cz — t5~ t On

(35)

dans laquelle cx0, H et B0 sont trois coefficients de profil ; b) Le coefficient de moment, précédemment discuté :

cm==cmQ-\- fncz- .

Si l est la longueur de la corde du profil, en se rappelant que cm est défini en divisant le moment effectif MA par ^ V2S/, on trouve immédiatement que le nouveau coefficient de moment par rapport à G est donné par la formule :

(37)

X Y

Cm G Cm — ~J Cz — J Ci,

c’est-à-dire en remplaçant cm et et par leurs valeurs (36) et (35).

y . f x . y\ , r czz

CmG Cm o — Cx o J -f~ ( W--------J — îo "J ) Cz~^~ g” '

(38)

Cette relation montre que :

a) Pour tous les points de la corde, pour lesquels y = o, le coefficient de moment est une fonction linéaire de cz et ce sont les seuls points jouissant de cette propriété. En particulier, pour le point de la corde situé au quart de la profondeur à partir du bord d’attaque pour

OC

lequel -j = t»=o,25, ce coefficient est constant et égal à c,„0 ;

b) Pour tous les points situés en dehors de la corde, le coefficient de moment varie suivant une fonction parabolique du coefficient de portance c*.

Pour chaque valeur de cz le lieu des points pour lesquels cmg est nul est une droite R qui n’est évidemment autre que la ligne d’action de la résultante aérodynamique appliquée à l’aile et qui a pour équation :

Y f OC Y\ Y C2~

cm-cm-l+(m—l—i.7)c, + -l gj=o.

(39)

Cette droite, dont la position dépend du paramètre cz enveloppe lorsque c* varie, la courbe métacentrique de l’aile et lui est tangente au métacentre qui délimite sur R, comme nous allons le montrer, les zones théoriques de stabilité.



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