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ETUDE SUR LA PROPAGATION DES ONDES LIQUIDES

perturbation est constante, et il se propose de la calculer au moyen de la durée de parcours qu’il estime par une application bizarre et incorrecte du théorème des forces vives. En ce sens il se rattache quelque peu aux idées de Ménabréa. Il est ainsi conduit à l’expression suivante (où nous transposons ses notations en celles de Résal) :

—-L= = o, 8o5 ... , la formule obtenue diffère T^y 2,5

Comme on a

peu de la formule de Young. C’était bien quelque chose, je crois, d’avoir obtenu ce résultat, dans une Thèse de doctorat en médecine, et c’était même beaucoup, par comparaison avec ce qu’avaient donné les physiologistes cités plus haut.

J. Mœns a d’ailleurs comparé les valeurs \p calculées à celles mesurées : ces dernières étaient les plus grandes. Par exemple, pour e = oem,23p, Rn = oem, 820, la théorie donnerait

13m, 97 par seconde, tandis qu’on

mesure i4m, 3o.

Il faut reconnaître que sa détermination de E est contestable. De plus, Mœns songea à tenir compte d’un rétrécissement dû à l’emboîtement du tuyau de caoutchouc sur l’ajutage rigide du réservoir; mais cette partie de son calcul est incompréhensible. Il s’arrêta en définitive à la formule

CJn peu plus tard, Mœns consulta à ce sujet D.-J. Korteweg, qui trouva facilement la formule de Résal qui lui était inconnue comme à Mœns, et ce fut à cette occasion que l’idée vint à Korteweg de traiter un problème plus général que nous rencontrerons au prochain Chapitre.

V. — Les expériences de Kundt (1875) et les recherches de D.-J. Korteweg (1878).

Les vitesses de propagation du son dans une masse fluide indéfinie et dans une colonne cylindrique du même fluide présentent

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