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- TABLE DES MATIÈRES
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- TEXTE OCÉRISÉ
- Première image
- PAGE DE TITRE
- Introduction (n.n.)
- I. - L'essai de Léonard Euler (1775) (n.n.)
- II. - La formule de Thomas Young (1808) (p.3)
- III. - Les expériences d'Ernst-Heinrich Weber et la théorie de Wilhelm Weber (1850) (p.6)
- IV. - Les expériences de J.-B. Marey (1875) et les théories qu'elles provoquent (p.14)
- V. - Les expériences de Kundt (1875) et les recherches de D.-J. Korteweg (1878) (p.22)
- VI. - La théorie de J.-S. Gromeka (1) (1883) (p.35)
- VII. - La théorie de H. Lamb (1) (1898) (p.41)
- VIII. - Les recherches modernes des physiologistes (p.50)
- IX. - Le coup de bélier dans les conduites hydrauliques d'après N. Joukowski (1898) et ses successeurs (Allievi, Magnus de Sparre, Neeser) (p.53)
- X. - Vues théoriques de M. Boussinesq (1905) (p.67)
- XI. - Notes diverses sur les théories précédentes (p.79)
- 1. Les expressions de la vitesse de propagation des ondes et la théorie de l'homogénéité (p.79)
- 2. Extension de la méthode d'Young à l'établissement de la formule de Korteweg (p.80)
- 3. La théorie de l'élasticité des solides n'est pas applicable au caoutchouc (p.81)
- 4. Assimilation de la paroi à une toile ; analogie de la propagation des intumescences et du mouvement des charges roulantes (p.82)
- XII. - Propagation des ondes de translation à l'intérieur d'un tuyau élastique (p.84)
- XIII. - Extinction de l'onde solitaire de Weber (p.93)
- XIV. - Propagation des perturbations à travers un courant circulant dans un tuyau élastique large (p.101)
- XV. - Dispositifs expérimentaux (p.108)
- Conclusion (p.119)
- Dernière image
DANS LES TUYAUX ELASTIQUES.
ou encore, comme m2a2Yp est insignifiant devant les termes voisins, à cause de la petitesse de m et de la grandeur de E(
C
V2
T p
\ pe p/ \ pe p w2/ p2e2
Telle est, à la forme et aux notations près, l’équation donnée par Gromeka ; on peut encore l’écrire
i —
ou
Cette équation en V2, indépendante de la longueur d’onde, donne deux racines positives, l’une inférieure à la plus petite, l’autre
supérieure à la plus grande des quantités — et w2 ; en fait, pour un
E
tuyau en caoutchouc dans les conditions usuelles, on a <±>2 >- — ; c’est
la plus grande racine qui tend vers to2 quand l’inertie de la paroi est négligeable, p se rapprochant de zéro.
Appliquons ce résultat aux conditions des expériences de
E
Weber. Comme —- est petit de l’ordre de la plus grande racine
l(JÜ
se met sous la forme
Pour le caoutchouc, <r0 est voisin de 4 d’après Cantone e.t E est compris entre 17000 et 20 000 (C. G. S.) d’après Mœns. En prenant co= ioo3 cm : s, on reconnaît que le second terme de la parenthèse est insignifiant, et l’on trouve
Yp — 1,154 w = 1107 cm : s.
VII. — La théorie de H. LambÇ) (1898).
Les recherches de Gromeka, inspirées par l’étude du pouls, ont laissé de côté la compressibilité du fluide. Horace Lamb, au
(1 ) H, Lamb, On the velocity of sound in a Tube as affected by the elastricity of the walls (Memoirs and Proceedings\of the Manchester literary and philosophical Society, t. XLII, 1897-1898, n° 9).
Le texte affiché peut comporter un certain nombre d'erreurs. En effet, le mode texte de ce document a été généré de façon automatique par un programme de reconnaissance optique de caractères (OCR). Le taux de reconnaissance estimé pour cette page est de 94,41 %.
La langue de reconnaissance de l'OCR est le Français.
ou encore, comme m2a2Yp est insignifiant devant les termes voisins, à cause de la petitesse de m et de la grandeur de E(
C
V2
T p
\ pe p/ \ pe p w2/ p2e2
Telle est, à la forme et aux notations près, l’équation donnée par Gromeka ; on peut encore l’écrire
i —
ou
Cette équation en V2, indépendante de la longueur d’onde, donne deux racines positives, l’une inférieure à la plus petite, l’autre
supérieure à la plus grande des quantités — et w2 ; en fait, pour un
E
tuyau en caoutchouc dans les conditions usuelles, on a <±>2 >- — ; c’est
la plus grande racine qui tend vers to2 quand l’inertie de la paroi est négligeable, p se rapprochant de zéro.
Appliquons ce résultat aux conditions des expériences de
E
Weber. Comme —- est petit de l’ordre de la plus grande racine
l(JÜ
se met sous la forme
Pour le caoutchouc, <r0 est voisin de 4 d’après Cantone e.t E est compris entre 17000 et 20 000 (C. G. S.) d’après Mœns. En prenant co= ioo3 cm : s, on reconnaît que le second terme de la parenthèse est insignifiant, et l’on trouve
Yp — 1,154 w = 1107 cm : s.
VII. — La théorie de H. LambÇ) (1898).
Les recherches de Gromeka, inspirées par l’étude du pouls, ont laissé de côté la compressibilité du fluide. Horace Lamb, au
(1 ) H, Lamb, On the velocity of sound in a Tube as affected by the elastricity of the walls (Memoirs and Proceedings\of the Manchester literary and philosophical Society, t. XLII, 1897-1898, n° 9).
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