- Première image
- [Aux manes de Franklin] (p.r3)
- [Préface] (p.r5)
- [I. L'électricité, sa cause, sa nature, sa théorie] (p.1)
- [Equilibre des corps à l'état naturel] (p.19)
- [Attractions et répulsions électriques] (p.32)
- [Bouteille de Leyde] (p.39)
- [Carreau fulminant] (p.46)
- [Du pouvoir des pointes] (p.47)
- [Des corps conducteurs et inconducteurs] (p.52)
- [Pourquoi les corps de même nature, ou deux pointes du même corps, ne s'électrisent point] (p.58)
- [Des corps qui tantôt donnent l'Electricité positive, et tantôt l'Electricité négative] (p.61)
- [Des corps électriques par la chaleur] (p.63)
- [Des aigrettes et des points lumineux qu'on aperçoit à l'extrémité des corps aigus] (p.65)
- [Du choc en retour] (p.69)
- [Du tonnerre] (p.70)
- [Observations générales] (p.72)
- [II. Le galvanisme] (p.76)
- [III. Le magnétisme] (p.88)
- [IV. Appendice : de la lumière électrique, et de la lumière en général] (p.2x1)
- Dernière image
(57)
dont le conducteur pourra se dépouiller. Cependant, l’expérience apprend le contraire ; ainsi, dira-t-on, votre manière d’expliquer les phénomènes est contraire à d’autres faits non moins constans. Cette objection n’est que spécieuse, et je ne sais pas même s’il se trouvera parmi mes lecteurs quelqu’un dans le cas de me la faire : en effet, puisque le corps qu’on appelle conducteur, et auquel il faut bien toujours supposer une certaine longueur, celle d'un mètre, par exemple, peut se charger jusqu’à ce que l’Electricité communiquée ait rompu, jusqu’à un degré déterminé , l’équilibre entre son calorique intérieur et l’attraction moléculaire de toutes les parties qui sont à sa surface, le même raisonnement s’applique au cas où le conducteur, au lieu d’être d’un mètre, serait de dix, de cent, de mille mètres, etc. Mais les corps qui sont en communication avec le conducteur, peuvent être considérés comme le prolongement de ce conducteur 5 ainsi le corps conducteur pourra se charger jusqu’à ce que tout le système de corps en communication
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