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- TABLE DES MATIÈRES
- TABLE DES ILLUSTRATIONS
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- TEXTE OCÉRISÉ
- Première image
- PAGE DE TITRE
- TABLE DES MATIÈRES (p.95)
- CHAPITRE Ier. - Propriétés générales des courants alternatifs (p.1)
- CHAPITRE II. - Théorie de Maxwell (p.23)
- CHAPITRE III. - Vérifications expérimentales (p.43)
- CHAPITRE IV. - Expériences de Marconi sur la télégraphie sans fil (p.62)
- Description sommaire et fonctionnement d'une station (p.64)
- Expériences faites à travers la Manche en mars-avril-juin 1899 (p.87)
- Conclusions (p.93)
- Dernière image
- Première image
- PAGE DE TITRE
- Fig. 1 (p.4)
- Fig. 2 (p.13)
- Fig. 3 (p.16)
- Fig. 4 (p.20)
- Fig. 5 (p.29)
- Fig. 6 (p.31)
- Fig. 7 (p.34)
- Fig. 8 (p.35)
- Fig. 9 (p.48)
- Fig. 10 (p.48)
- Fig. 11 (p.49)
- Fig. 12 (p.51)
- Fig. 13 (p.52)
- Fig. 14. Dispositif des expériences de Popoff (p.60)
- Fig. 15. Poste transmetteur (p.64)
- Fig. 16. Poste récepteur (p.66)
- Fig. 17. Dispositif de syntonisation de M. Marconi (p.69)
- Fig. 18. Filets mécaniques disposés de part et d'autre de l'antenne (p.72)
- Fig. 19. Réflecteurs (p.73)
- Fig. 20. Mode d'attache (p.74)
- Fig. 21. Mode d'amarrage du mât auquel est fixée l'antenne (p.75)
- Fig. 22. Bobine d'induction et oscillateur (p.77)
- Fig. 23. Détail du genou A (p.77)
- Fig. 24. Batterie de cinquante éléments (p.78)
- Fig. 25. Batterie de cent éléments et de huit accumulateurs légers (p.79)
- Fig. 26. Clef Morse (p.79)
- Fig. 27. Clef commutateur (p.80)
- Fig. 28. Détail de l'extrémité de la tige (p.80)
- Fig. 29. Cohéreur (p.81)
- Fig. 30. Electrodes de cohéreur taillées en biseau (p.81)
- Fig. 31. Cohéreur de M. Blondel (p.82)
- Fig. 32. Cohéreur à décohésion magnétique de MM. Lodge et Muirhead (p.83)
- Fig. 33. Cohéreur à contact unique (p.84)
- Fig. 34. Trembleur (p.85)
- Fig. 35. Schéma du montage du poste récepteur (p.86)
- Fig. 36. Station de Wimereux (p.87)
- Fig. 37. Station de South-Foreland (p.88)
- Fig. 38. Stations pour les expériences faites à travers la Manche en mars-avril-juin 1899 (1[sur]500) (p.89)
- Fig. 39. Station Marconi, à bord de l'Ibis (p.90)
- Dernière image
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LES ONDES ÉLECTRIQUES
La loi sinusoïdale étant admise pour la force électromotrice, rien n’empêche de l’admettre également pour l’intensité et la période aura évidemment la même durée poulies deux fonctions. Mais comme l’intensité ne s’annule pas forcément en même temps que la force électromotrice, on écrira
* = A sin m (t — a), (3)
A étant l’intensité maxima et a le temps au bout duquel i = 0.
En d’autres termes, si l’on porte en abscisses les valeurs des temps et en ordonnées celles de la force électromotrice, cette dernière sera représentée par une sinusoïde telle que Oab, passant par l’origine (fig. 1). En prenant
Fig. 1.
comme ordonnées les valeurs de l’intensité, on obtient une deuxième courbe P AB. On a alors aa'— E0, AA'=A'
2:z
Od — PD = T = — m
OP = a.
La solution de l’équation (1) revient alors à calculer A et a en tenant compte de (2).
Si l’on remplace e et i par leurs valeurs dans l’équation (1), il vient
E0 sin mt = RA sin m (t — a) L Am cos m (t — a).
Le texte affiché peut comporter un certain nombre d'erreurs. En effet, le mode texte de ce document a été généré de façon automatique par un programme de reconnaissance optique de caractères (OCR). Le taux de reconnaissance estimé pour cette page est de 96,87 %.
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LES ONDES ÉLECTRIQUES
La loi sinusoïdale étant admise pour la force électromotrice, rien n’empêche de l’admettre également pour l’intensité et la période aura évidemment la même durée poulies deux fonctions. Mais comme l’intensité ne s’annule pas forcément en même temps que la force électromotrice, on écrira
* = A sin m (t — a), (3)
A étant l’intensité maxima et a le temps au bout duquel i = 0.
En d’autres termes, si l’on porte en abscisses les valeurs des temps et en ordonnées celles de la force électromotrice, cette dernière sera représentée par une sinusoïde telle que Oab, passant par l’origine (fig. 1). En prenant
Fig. 1.
comme ordonnées les valeurs de l’intensité, on obtient une deuxième courbe P AB. On a alors aa'— E0, AA'=A'
2:z
Od — PD = T = — m
OP = a.
La solution de l’équation (1) revient alors à calculer A et a en tenant compte de (2).
Si l’on remplace e et i par leurs valeurs dans l’équation (1), il vient
E0 sin mt = RA sin m (t — a) L Am cos m (t — a).
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