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- TABLE DES MATIÈRES
- TABLE DES ILLUSTRATIONS
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- TEXTE OCÉRISÉ
- Première image
- PAGE DE TITRE
- TABLE DES MATIÈRES (p.95)
- CHAPITRE Ier. - Propriétés générales des courants alternatifs (p.1)
- CHAPITRE II. - Théorie de Maxwell (p.23)
- CHAPITRE III. - Vérifications expérimentales (p.43)
- CHAPITRE IV. - Expériences de Marconi sur la télégraphie sans fil (p.62)
- Description sommaire et fonctionnement d'une station (p.64)
- Expériences faites à travers la Manche en mars-avril-juin 1899 (p.87)
- Conclusions (p.93)
- Dernière image
- Première image
- PAGE DE TITRE
- Fig. 1 (p.4)
- Fig. 2 (p.13)
- Fig. 3 (p.16)
- Fig. 4 (p.20)
- Fig. 5 (p.29)
- Fig. 6 (p.31)
- Fig. 7 (p.34)
- Fig. 8 (p.35)
- Fig. 9 (p.48)
- Fig. 10 (p.48)
- Fig. 11 (p.49)
- Fig. 12 (p.51)
- Fig. 13 (p.52)
- Fig. 14. Dispositif des expériences de Popoff (p.60)
- Fig. 15. Poste transmetteur (p.64)
- Fig. 16. Poste récepteur (p.66)
- Fig. 17. Dispositif de syntonisation de M. Marconi (p.69)
- Fig. 18. Filets mécaniques disposés de part et d'autre de l'antenne (p.72)
- Fig. 19. Réflecteurs (p.73)
- Fig. 20. Mode d'attache (p.74)
- Fig. 21. Mode d'amarrage du mât auquel est fixée l'antenne (p.75)
- Fig. 22. Bobine d'induction et oscillateur (p.77)
- Fig. 23. Détail du genou A (p.77)
- Fig. 24. Batterie de cinquante éléments (p.78)
- Fig. 25. Batterie de cent éléments et de huit accumulateurs légers (p.79)
- Fig. 26. Clef Morse (p.79)
- Fig. 27. Clef commutateur (p.80)
- Fig. 28. Détail de l'extrémité de la tige (p.80)
- Fig. 29. Cohéreur (p.81)
- Fig. 30. Electrodes de cohéreur taillées en biseau (p.81)
- Fig. 31. Cohéreur de M. Blondel (p.82)
- Fig. 32. Cohéreur à décohésion magnétique de MM. Lodge et Muirhead (p.83)
- Fig. 33. Cohéreur à contact unique (p.84)
- Fig. 34. Trembleur (p.85)
- Fig. 35. Schéma du montage du poste récepteur (p.86)
- Fig. 36. Station de Wimereux (p.87)
- Fig. 37. Station de South-Foreland (p.88)
- Fig. 38. Stations pour les expériences faites à travers la Manche en mars-avril-juin 1899 (1[sur]500) (p.89)
- Fig. 39. Station Marconi, à bord de l'Ibis (p.90)
- Dernière image
31
LES ONDES ÉLECTRIQUES suite, toute variation dl produit en chaque point une variation de l’intensité du champ qui donne lieu à une force électromotrice d’induction. D’après ce que nous avons dit
Fig. 7.
plus haut, cet effet ne se produira pas au même instant pour tous les points du champ et l’induction se propagera de proche en proche en commençant par les points les plus rapprochés de AB.
Soit O un point du champ situé à une distance OC — x de AB. Menons OY parallèle à AB; l’intensité du champ magnétique au point O est alors dirigée suivant la normale OZ au plan xy.
Quant à la valeur h de cette intensité, elle est à la fois fonction de la distance x et du temps t.
Considérons en O un élément de volume Omnp (fig. 8), dont les dimensions sont dx dy dz. Si h est la valeur de l’intensité du champ magnétique au point O, à l’instant t, cette valeur prise au même instant pour le point m sera :
h' = h — — dx • dx
La vitesse de propagation étant finie, c’est seulement au bout d’un temps dt que le champ h' au point m, ayant
r _ dl\ j t
augmente de — aura acquis a son tour la valeur h. Le dx _
rapport — représente alors la vitesse moyenne de propa-
Civ
gation entre O et m.
Le texte affiché peut comporter un certain nombre d'erreurs. En effet, le mode texte de ce document a été généré de façon automatique par un programme de reconnaissance optique de caractères (OCR). Le taux de reconnaissance estimé pour cette page est de 97,14 %.
La langue de reconnaissance de l'OCR est le Français.
LES ONDES ÉLECTRIQUES suite, toute variation dl produit en chaque point une variation de l’intensité du champ qui donne lieu à une force électromotrice d’induction. D’après ce que nous avons dit
Fig. 7.
plus haut, cet effet ne se produira pas au même instant pour tous les points du champ et l’induction se propagera de proche en proche en commençant par les points les plus rapprochés de AB.
Soit O un point du champ situé à une distance OC — x de AB. Menons OY parallèle à AB; l’intensité du champ magnétique au point O est alors dirigée suivant la normale OZ au plan xy.
Quant à la valeur h de cette intensité, elle est à la fois fonction de la distance x et du temps t.
Considérons en O un élément de volume Omnp (fig. 8), dont les dimensions sont dx dy dz. Si h est la valeur de l’intensité du champ magnétique au point O, à l’instant t, cette valeur prise au même instant pour le point m sera :
h' = h — — dx • dx
La vitesse de propagation étant finie, c’est seulement au bout d’un temps dt que le champ h' au point m, ayant
r _ dl\ j t
augmente de — aura acquis a son tour la valeur h. Le dx _
rapport — représente alors la vitesse moyenne de propa-
Civ
gation entre O et m.
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