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- TABLE DES MATIÈRES
- TABLE DES ILLUSTRATIONS
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- TEXTE OCÉRISÉ
- Première image
- PAGE DE TITRE
- TABLE DES MATIÈRES (p.95)
- CHAPITRE Ier. - Propriétés générales des courants alternatifs (p.1)
- CHAPITRE II. - Théorie de Maxwell (p.23)
- CHAPITRE III. - Vérifications expérimentales (p.43)
- CHAPITRE IV. - Expériences de Marconi sur la télégraphie sans fil (p.62)
- Description sommaire et fonctionnement d'une station (p.64)
- Expériences faites à travers la Manche en mars-avril-juin 1899 (p.87)
- Conclusions (p.93)
- Dernière image
- Première image
- PAGE DE TITRE
- Fig. 1 (p.4)
- Fig. 2 (p.13)
- Fig. 3 (p.16)
- Fig. 4 (p.20)
- Fig. 5 (p.29)
- Fig. 6 (p.31)
- Fig. 7 (p.34)
- Fig. 8 (p.35)
- Fig. 9 (p.48)
- Fig. 10 (p.48)
- Fig. 11 (p.49)
- Fig. 12 (p.51)
- Fig. 13 (p.52)
- Fig. 14. Dispositif des expériences de Popoff (p.60)
- Fig. 15. Poste transmetteur (p.64)
- Fig. 16. Poste récepteur (p.66)
- Fig. 17. Dispositif de syntonisation de M. Marconi (p.69)
- Fig. 18. Filets mécaniques disposés de part et d'autre de l'antenne (p.72)
- Fig. 19. Réflecteurs (p.73)
- Fig. 20. Mode d'attache (p.74)
- Fig. 21. Mode d'amarrage du mât auquel est fixée l'antenne (p.75)
- Fig. 22. Bobine d'induction et oscillateur (p.77)
- Fig. 23. Détail du genou A (p.77)
- Fig. 24. Batterie de cinquante éléments (p.78)
- Fig. 25. Batterie de cent éléments et de huit accumulateurs légers (p.79)
- Fig. 26. Clef Morse (p.79)
- Fig. 27. Clef commutateur (p.80)
- Fig. 28. Détail de l'extrémité de la tige (p.80)
- Fig. 29. Cohéreur (p.81)
- Fig. 30. Electrodes de cohéreur taillées en biseau (p.81)
- Fig. 31. Cohéreur de M. Blondel (p.82)
- Fig. 32. Cohéreur à décohésion magnétique de MM. Lodge et Muirhead (p.83)
- Fig. 33. Cohéreur à contact unique (p.84)
- Fig. 34. Trembleur (p.85)
- Fig. 35. Schéma du montage du poste récepteur (p.86)
- Fig. 36. Station de Wimereux (p.87)
- Fig. 37. Station de South-Foreland (p.88)
- Fig. 38. Stations pour les expériences faites à travers la Manche en mars-avril-juin 1899 (1[sur]500) (p.89)
- Fig. 39. Station Marconi, à bord de l'Ibis (p.90)
- Dernière image
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LES ONDES ÉLECTRIQUES
Ces divers résultats peuvent être vériiiés à l’aide du résonateur de Hertz. Menons par le point m trois axes rectangulaires mX. mY, mZ (fig. 13) respectivement sui-
vant la direction de propagation, l’intensité du champ électrostatique et l’intensité du champ magnétique. Le centre du résonateur restant toujours en m, on pourra faire varier l’orientation du résonateur dans son plan et la position de ce plan.
Considérons d’abord les actions électrostatiques. Celles-ci seront nulles, si le plan du résonateur est perpendiculaire à la direction mY des lignes de force du champ électrostatique. On doit donc rechercher l’effet maximum des actions électrostatiques en plaçant le résonateur dans le plan YZ, parallèle aux lignes de force. L’intensité de l’action dépend alors de la position de la coupure ab. Si cette coupure est sur mY, comme dans la figure 13, les boules a et b ont constamment, par raison de symétrie, des potentiels égaux: il n’y a donc pas d’étincelles. Le maximum aura lieu, au contraire, si la coupure se trouve sur mZ.
Tant que le résonateur est dans le plan YZ, l’action du champ magnétique est nulle; caron est alors sensiblement dans le même cas qu’un circuit fermé qui se déplace parallèlement à lui-même dans un champ magnétique uniforme. On peut donc ainsi étudier l’action due au champ électrostatique seul.
Le texte affiché peut comporter un certain nombre d'erreurs. En effet, le mode texte de ce document a été généré de façon automatique par un programme de reconnaissance optique de caractères (OCR). Le taux de reconnaissance estimé pour cette page est de 99,06 %.
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LES ONDES ÉLECTRIQUES
Ces divers résultats peuvent être vériiiés à l’aide du résonateur de Hertz. Menons par le point m trois axes rectangulaires mX. mY, mZ (fig. 13) respectivement sui-
vant la direction de propagation, l’intensité du champ électrostatique et l’intensité du champ magnétique. Le centre du résonateur restant toujours en m, on pourra faire varier l’orientation du résonateur dans son plan et la position de ce plan.
Considérons d’abord les actions électrostatiques. Celles-ci seront nulles, si le plan du résonateur est perpendiculaire à la direction mY des lignes de force du champ électrostatique. On doit donc rechercher l’effet maximum des actions électrostatiques en plaçant le résonateur dans le plan YZ, parallèle aux lignes de force. L’intensité de l’action dépend alors de la position de la coupure ab. Si cette coupure est sur mY, comme dans la figure 13, les boules a et b ont constamment, par raison de symétrie, des potentiels égaux: il n’y a donc pas d’étincelles. Le maximum aura lieu, au contraire, si la coupure se trouve sur mZ.
Tant que le résonateur est dans le plan YZ, l’action du champ magnétique est nulle; caron est alors sensiblement dans le même cas qu’un circuit fermé qui se déplace parallèlement à lui-même dans un champ magnétique uniforme. On peut donc ainsi étudier l’action due au champ électrostatique seul.
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