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- TABLE DES MATIÈRES
- TABLE DES ILLUSTRATIONS
- RECHERCHE DANS LE DOCUMENT
- TEXTE OCÉRISÉ
- Première image
- TABLE DES MATIÈRES (p.236)
- Introduction (p.193)
- I. Appareils à employer (p.195)
- Appareils simples à long foyer (p.195)
- Foyer principal (p.195)
- Grossissement (p.197)
- Aberration de sphéricité (p.198)
- Aberration chromatique (p.199)
- Champ (p.200)
- Rapidité (p.201)
- Pouvoir optique (p.202)
- Netteté (p.203)
- Longues-vues photographiques et téléobjectifs (p.204)
- Grossissement (p.205)
- Longueur de l'instrument à oculaire convergent (p.208)
- Longueur de l'instrument à oculaire divergent (p.209)
- Champ (p.209)
- Nature des plaques à employer (p.210)
- II. Téléphotographie en ballon (p.213)
- III. Téléphotographie sur appuis fixes (p.229)
- IV. Applications de la téléphotographie (p.233)
- Conclusion (p.235)
- Introduction (p.193)
- TABLE DES MATIÈRES (p.236)
- Dernière image
- Première image
- Fig. 1. – Foyers principaux réels d'une lentille convergente (p.196)
- Fig. 2. – Foyers principaux virtuels d'une lentille divergente (p.196)
- Fig. 3. – Formation des images au travers d'une lentille convergente (p.196)
- Fig. 4. – Aberration de sphéricité (p.198)
- Fig. 5. – Aberration chromatique (p.199)
- Fig. 6. – Longue-vue ordinaire : image virtuelle (p.206)
- Fig. 7. – Longue-vue photographique : image réelle (p.206)
- Fig. 8. – Lunette de Galilée : image virtuelle (p.206)
- Fig. 9. – Téléobjectif : image réelle (p.206)
- Fig. 10. – Influence de la brume (p.218)
- Fig. 11. – Influence du déplacement de la chambre noire (p.220)
- Fig. 12. – Notre-Dame de Paris. Vue instantanée an 1.100 de seconde prise de la 4e plate-forme de la tour Eiffel. (D'après un cliché obtenu avec un objectif de 1 m de foyer) (p.230)
- Fig. 13. – La concorde. Vue instantanée an 1.100 de seconde prise de la 4e plate-forme de la tour Eiffel. (D'après un cliché obtenu avec un objectif de 1 m de foyer) (p.231)
- Dernière image
LA TÉLÉPHOTOGRAPHIE.
209
11 vient alors
L = F + 5-}-2F'-|-F'F + F'fo (2)
9
Les formules (1) et (2) permettent de déterminer la longueur totale de l’appareil pour un grossissement donné ; soient, par exemple,
F = lm, F' = 0,02 m, g'= 17,
il vient
& = g g' ~ 4: X. 17 = 68, et
18*
L=1 +i-X 0,02 = 1,38.
La longueur totale de la longue-vue sera donc de 1,38 m.
On voit que, pour un grossissement donné, le tirage est proportionnel à la longueur focale de l’oculaire. On a donc intérêt, pour réduire le plus possible les dimensions de la chambre, à employer des oculaires à très courts foyers.
Longueur de l’instrument à oculaire divergent. — Les mêmes considérations donnent pour la longueur totale du téléobjectif à oculaire divergent :
L = F + S — 2F' -4-FV, ou
L = F + F'^ ~r—. (2')
g
Pour un grossissement donné, le téléobjectif à oculaire divergent a une longueur moindre que le téléobjectif à oculaire convergent ; la différence est égale à 4F’.
Champ. — Le champ d’une lunette est constitué par le cône ayant son sommet au centre de l’objectif et pour contour le cercle du diaphragme. La surface de ce cône, prolongée au delà de l’objectif, délimite donc l’espace contenant tous les points visibles. Approximativement on
BEVUE DU GÉNIE. - SEPTEMBRE 1897. 14
Le texte affiché peut comporter un certain nombre d'erreurs. En effet, le mode texte de ce document a été généré de façon automatique par un programme de reconnaissance optique de caractères (OCR). Le taux de reconnaissance estimé pour cette page est de 94,07 %.
La langue de reconnaissance de l'OCR est le Français.
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11 vient alors
L = F + 5-}-2F'-|-F'F + F'fo (2)
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Les formules (1) et (2) permettent de déterminer la longueur totale de l’appareil pour un grossissement donné ; soient, par exemple,
F = lm, F' = 0,02 m, g'= 17,
il vient
& = g g' ~ 4: X. 17 = 68, et
18*
L=1 +i-X 0,02 = 1,38.
La longueur totale de la longue-vue sera donc de 1,38 m.
On voit que, pour un grossissement donné, le tirage est proportionnel à la longueur focale de l’oculaire. On a donc intérêt, pour réduire le plus possible les dimensions de la chambre, à employer des oculaires à très courts foyers.
Longueur de l’instrument à oculaire divergent. — Les mêmes considérations donnent pour la longueur totale du téléobjectif à oculaire divergent :
L = F + S — 2F' -4-FV, ou
L = F + F'^ ~r—. (2')
g
Pour un grossissement donné, le téléobjectif à oculaire divergent a une longueur moindre que le téléobjectif à oculaire convergent ; la différence est égale à 4F’.
Champ. — Le champ d’une lunette est constitué par le cône ayant son sommet au centre de l’objectif et pour contour le cercle du diaphragme. La surface de ce cône, prolongée au delà de l’objectif, délimite donc l’espace contenant tous les points visibles. Approximativement on
BEVUE DU GÉNIE. - SEPTEMBRE 1897. 14
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