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bec Bunsen et chargé la spirale, plongée dans la flamme, de carbonate de soude fondu cpii la rend très éclairante, on place cette source de lumière au foyer principal de la lentille L, position qui correspond à un éclairage uniforme de toute la lentille.

On regarde dans le tube horizontal l’image d’un objet réfléchissant placé sur la lentille L et on met en place l’oculaire O.

3° Marche de l’expérience. — La partie la plus délicate de l’expérience est la mise en place du prisme dans son support S. On place le support sur une glace plane, les têtes des trois tiges filetées affleurant exactement le plan supérieur des blocs ; on desserre les vis de pression horizontales v v’ v”, on glisse le prisme entre les trois pointes des vis, la base polie reposant sur la glace. Puis, maintenant le support entre le pouce et le troisième doigt de la main gauche, et appuyant avec l’index sur la tête du prisme, pour le maintenir contre la glace, on serre les trois vis successivement avec la main droite.

La face polie du prisme est alors exactement dans le plan des trois pointes de A, B, C du support. C'cci fait, on retourne le support S sens dessus dessous et on applique sur la base du prisme la lentille L enlevée, avec sa monture, du support évidé ; on voit apparaître par réflexion les anneaux colorés en lumière blanche, on tourne deux tiges filetées d’une fraction de tour de manière à faire disparaître les anneaux. Cette disparition donne l’assurance que le plan et la lentille ne sont plus tangents l’un à l’autre, puis on serre les contre-écrous e e' e” ; on met alors le support S sur la lentille L remise en place et on observe avec la lumière jaune ; les anneaux qui avaient disparu en lumière blanche se montrent de nouveau en lumière monochromatique ; on coiffe le support D du manchon cylindrique muni d’un thermomètre, on laisse ainsi l’appareil le temps nécessaire pour que l’équilibre de température s’établisse dans toutes ses parties.

On note la température, puis on observe la nature du centre des anneaux, centre blanc ou centre noir, ainsi que sa forme approximative, si les anneaux ne sont pas réguliers ; on note l’heure et on fait passer un courant de vapeur dans le manchon à double enveloppe G, on suit soigneusement le mouvement des anneaux.

Le support S, étant plus près que le prisme du manchon cylindrique G, s’échauffe le premier, et il s’ensuit le plus souvent que le prisme commencera par s’éloigner de la lentille, dans ce cas les anneaux se rapprocheront du centre ; si le coefficient du prisme est moindre que celui du support, ce mouvement continuera, s’il est plus grand, les anneaux s’éloigneront du centre.

Dans l’un et l’autre cas on doit suivre avec un grand soin la marche des anneaux. Au bout d’un certain temps le phénomène se régularise, l’extinction ou l’apparition des cercles noirs se fait à intervalles de temps égaux, de sorte qu’en notant les heures on se met à l’abri d’une distraction qui pourrait faire compter une onde de trop ou de moins.

Bientôt l’équilibre s’établit entre la chambre à air et le cylindre ; à ce moment les anneaux ne bougent plus, l’opération est terminée.

4° Calcul du Coefficient de dilatation.

Soient :

À La demi-longueur d’onde de la lumière monochromatique du sodium exprimée en mètres ;

_io

or, on sait que À = 0,0000002944 = 10 2944.

t0 La température initiale du support et de l’enveloppe : dans les expériences faites à l’Ecole des .Mines jxir MM. E. D amour, Chatenet et Grenet, cette température a oscillé entre 120 et 220.

t La température finale qui est celle de l’ébullition de l’eau ; elle ne varie qu’avec la pression atmosphérique et peut être mesurée soit par un thermomètre à mercure, soit au baromètre.

?j Le Coefficient de dilatation moyeu de support entre t0 et t.

x Le Coefficient de dilatation cherché, du prisme entre les mêmes températures.

Ces deux coefficients sont variables avec les températures t0 et t \ mais, en raison des très faibles écarts qu’ont présentés les expériences, on peut admettre que ces variations sont négligeables et que, quels que soient t0 et t les coefficients obtenus sont les coefficients moyens entre 150 et ioo° ; dans ces conditions la seule donnée nécessaire à la mesure d’une dilatation est la différence

t — ti} = fj

des températures initiale et finale.

f Le nombre de franges observées ; comme on peut apprécier le 1/4 de frange, / peut être un nombre fractionnaire.

Ph. et F. PELLIN, 5, avenue d’Orléans, Paris.

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