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- TABLE DES MATIÈRES
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- TEXTE OCÉRISÉ
- PAGE DE TITRE (Première image)
- La pompe moléculaire du docteur Gaede (p.2)
- Appareils pour les expériences nécessitant un vide très élevé, pouvant être faites avec la pompe moléculaire de Gaede (p.12)
- Appareil permettant de montrer l'indépendance du frottement intérieur des gaz de la pression (p.12)
- Tube à décharge avec petit récipient auxiliaire (p.13)
- Tube à rayon X (p.13)
- Pièce de raccord (p.13)
- Récipient à vide élevé (p.14)
- Décharge électrique à différentes pressions (p.14)
- Rayons cathodiques et rayons canaux (p.15)
- Déviation des rayons cathodiques (p.15)
- Robinet à vide (p.15)
- Dernière image
15
E. Leybold’s Nachfolger, Cologne.
II. Rayons cathodiques et rayons canaux.
On pose sur la platine la toile métallique de manière que les 3 pieds soient en contact avec la partie métallique de la platine. Dans la partie supérieure de la cloche, on introduit le rodage portant l’électrode en aluminium. On réunit cette électrode au pôle positif: la platine du récipient au pôle négatif d’une bobine d’induction. On assure l’étanchéité des rodages par un graissage convenable, puis on fait le vide comme dans I. On peut très bien voir les deux sortes de rayons, lorsque la pression est telle que l’espace sombre a une longueur de 2 cm. Toute la partie supérieure du récipient au-dessus de l’espace sombre de Hittorf est alors remplie de lumière bleue, alors que la partie inférieure sous la toile est remplie de lumière intense rouge-jaunâtre. Lorsque la pression tombe au-dessous de la valeur indiquée, l’intensité de deux rayonnements diminue considérablement. Il convient de remarquer qu’on peut facilement montrer la relation qui existe entre les rayons canaux et les rayons cathodiques, en recouvrant les différentes régions de la toile avec des feuilles de mica; on verra que les rayons canaux ne se forment qu’aux endroits d’où partent les rayons cathodiques. En isolant l’appareil de la pompe à enveloppe, on peut observer les rayons pendant un certain temps.
III. Déviation des rayons cathodiques.
a) Déviation magnétique.
On place sous la cloche un écran enduit de matière fluorescente, on introduit dans le rodage le petit tube à rayons cathodiques. On fait le vide dans le récipient comme dans I en réunissant la cathode au pôle négatif, l'anode au pôle positif de la bobine d'induction. Les rayons cathodiques produisent sur l’écran une tâche de fluorescence qui se déplace lorsqu’on approche un aimant du tube cathodique. On peut facilement montrer le phénomène à un grand auditoire, grâce à la position inclinée de l’écran.
b) Déviation électrique.
On dispose à la place du tube cathodique utilisé dans l’expérience Ilia un autre tube semblable, muni d’un condensateur à plateaux. La tâche de fluorescence se déplace, lorsqu’on établit un champ électrique entre les plateaux du condensateur.
IV. Autres expériences.
Le grand récipient utilisé comme dans les expériences III permet de montrer l’action des rayons cathodiques sur des appareils entiers placés dans le vide. On peut ainsi montrer la fluorescence de certains corps, excitée par les rayons cathodiques ou la charge négative que prend un électroscope sur lequel tombent ces rayons.
14031. Robinet à vide pour la pompe moléculaire. Ce robinet est construit spécialement pour la pompe moléculaire; la surface du rodage est petite; malgré une ouverture relativement faible (8 mm), ce robinet présente une résistance très faible. La résistance du robinet avec celle de ses deux tubes équivaut à celle d’un tube de 70 mm de longueur et de
27 mm de diamètre intérieur.........................................................Frs. 10.—
Les considérations suivantes sont utiles lorsqu’il s’agit d'intercaler des robinets ou des tubes de communication entre la pompe et les récipients à vider.
Lorsqu’on réunit à la pompe un récipient, on observe que la vitesse de raréfaction est en général inférieure à celle indiquée sur la fig. 5. Ceci tient à ce que les tubes de communication offrent au courant gazeux une résistance que nous appellerons W. La quantité d’air passant par
seconde et égale à ; si Pi—p% est la différence des pressions aux deux extrémités du tube.
Le volume du gaz enlevé par seconde est ce que nous avons appelé le débit S. Appelons /S'p le débit tout près de l’ouverture de la pompe, par Sr le débit à l’autre bout du tube, là où ce tube communique avec le récipient Nous aurons alors évidemment la relation
Sr X px = Sv x P2 = d’où
Si la longueur du tube l est exprimée en mètres, le rayon r du tube en millimètres, — on a pour l’air à des pressions inférieures à 0,01 mm la relation très simple W = Cette relation
n’est valable que pour l’air, à la température ordinaire; pour d’autres gaz ou d’autres températures il convient de multiplier l’expression de W par des facteurs numériques différents de l’unité. Si la conduite totale se compose de plusieurs parties il convient d’ajouter les résistances partielles, comme on le fait pour la résistance électrique. Ainsi un petit robinet de 2 mm d’ouverture et de 0,02 m de longueur, intercalé dans la conduite, possède une résistance W — 0.02 A cause de la présence de ce
l ccm
robinet, le débit ne pourra pas être supérieur à = 50 —, alors que sans ce robinet, le débit
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E. Leybold’s Nachfolger, Cologne.
II. Rayons cathodiques et rayons canaux.
On pose sur la platine la toile métallique de manière que les 3 pieds soient en contact avec la partie métallique de la platine. Dans la partie supérieure de la cloche, on introduit le rodage portant l’électrode en aluminium. On réunit cette électrode au pôle positif: la platine du récipient au pôle négatif d’une bobine d’induction. On assure l’étanchéité des rodages par un graissage convenable, puis on fait le vide comme dans I. On peut très bien voir les deux sortes de rayons, lorsque la pression est telle que l’espace sombre a une longueur de 2 cm. Toute la partie supérieure du récipient au-dessus de l’espace sombre de Hittorf est alors remplie de lumière bleue, alors que la partie inférieure sous la toile est remplie de lumière intense rouge-jaunâtre. Lorsque la pression tombe au-dessous de la valeur indiquée, l’intensité de deux rayonnements diminue considérablement. Il convient de remarquer qu’on peut facilement montrer la relation qui existe entre les rayons canaux et les rayons cathodiques, en recouvrant les différentes régions de la toile avec des feuilles de mica; on verra que les rayons canaux ne se forment qu’aux endroits d’où partent les rayons cathodiques. En isolant l’appareil de la pompe à enveloppe, on peut observer les rayons pendant un certain temps.
III. Déviation des rayons cathodiques.
a) Déviation magnétique.
On place sous la cloche un écran enduit de matière fluorescente, on introduit dans le rodage le petit tube à rayons cathodiques. On fait le vide dans le récipient comme dans I en réunissant la cathode au pôle négatif, l'anode au pôle positif de la bobine d'induction. Les rayons cathodiques produisent sur l’écran une tâche de fluorescence qui se déplace lorsqu’on approche un aimant du tube cathodique. On peut facilement montrer le phénomène à un grand auditoire, grâce à la position inclinée de l’écran.
b) Déviation électrique.
On dispose à la place du tube cathodique utilisé dans l’expérience Ilia un autre tube semblable, muni d’un condensateur à plateaux. La tâche de fluorescence se déplace, lorsqu’on établit un champ électrique entre les plateaux du condensateur.
IV. Autres expériences.
Le grand récipient utilisé comme dans les expériences III permet de montrer l’action des rayons cathodiques sur des appareils entiers placés dans le vide. On peut ainsi montrer la fluorescence de certains corps, excitée par les rayons cathodiques ou la charge négative que prend un électroscope sur lequel tombent ces rayons.
14031. Robinet à vide pour la pompe moléculaire. Ce robinet est construit spécialement pour la pompe moléculaire; la surface du rodage est petite; malgré une ouverture relativement faible (8 mm), ce robinet présente une résistance très faible. La résistance du robinet avec celle de ses deux tubes équivaut à celle d’un tube de 70 mm de longueur et de
27 mm de diamètre intérieur.........................................................Frs. 10.—
Les considérations suivantes sont utiles lorsqu’il s’agit d'intercaler des robinets ou des tubes de communication entre la pompe et les récipients à vider.
Lorsqu’on réunit à la pompe un récipient, on observe que la vitesse de raréfaction est en général inférieure à celle indiquée sur la fig. 5. Ceci tient à ce que les tubes de communication offrent au courant gazeux une résistance que nous appellerons W. La quantité d’air passant par
seconde et égale à ; si Pi—p% est la différence des pressions aux deux extrémités du tube.
Le volume du gaz enlevé par seconde est ce que nous avons appelé le débit S. Appelons /S'p le débit tout près de l’ouverture de la pompe, par Sr le débit à l’autre bout du tube, là où ce tube communique avec le récipient Nous aurons alors évidemment la relation
Sr X px = Sv x P2 = d’où
Si la longueur du tube l est exprimée en mètres, le rayon r du tube en millimètres, — on a pour l’air à des pressions inférieures à 0,01 mm la relation très simple W = Cette relation
n’est valable que pour l’air, à la température ordinaire; pour d’autres gaz ou d’autres températures il convient de multiplier l’expression de W par des facteurs numériques différents de l’unité. Si la conduite totale se compose de plusieurs parties il convient d’ajouter les résistances partielles, comme on le fait pour la résistance électrique. Ainsi un petit robinet de 2 mm d’ouverture et de 0,02 m de longueur, intercalé dans la conduite, possède une résistance W — 0.02 A cause de la présence de ce
l ccm
robinet, le débit ne pourra pas être supérieur à = 50 —, alors que sans ce robinet, le débit
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