JOURNAL UNIVERSEL D'ÉLECTRICITÉ

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sur le liquide. Avec l’air et une solution inactive, on obtient un disque analogue fournissant le spectre primaire de l’azote.

« Le même spectre de la bande verte 107,3 prend naissance quand on fait éclater l’étincelle d’induction dans la vapeur d’ammoniaque, entre deux lils de platine; le flux électrique est jaune, mais diffère spectralement de la nappe obtenue à l’air libre au-dessus d’une solution aqueuse d’ammoniaque, en ce que cette nappe ne donne pas la bande io7,3, et montre assez brillamment les autres raies décrites ci-dessus.

« Avec le gaz humide dégagé par l’ébullition de l’ammoniaque aqueuse, la bande 107,3 est d’autant plus intense qu’on vise au point plus rapproché du pôle positif, et les autres raies se voient très

bien, surtout à une certaine distance du fil de platine positif.

* Dans la vapeur d’ammoniaque presque complètement pure et sèche, la bande 107,3 se renforce toujours en allant vers le pôle positif, mais les raies de l’autre spectre sont totalement éteintes, sauf la bande (3 95,6-96,6, dont j’ai toujours aperçu une trace très faible. Si l’on introduit quelques bulles d’air sec dans le courant d’ammoniaque gazeuse qui passe entre les électrodes de platine, on voit aussitôt apparaître le spectre des nombreuses raies. C’est donc la présence de l’oxygène qui paraît déterminer la production de ce spectre.

« La -bande 107,3 ne se produit pas sur les solutions des sels ammoniacaux exempts de AzH3 libre; des solutions aqueuses de .triméthylàmine

FIG- 2

et de triéthylamine ne me l’ont pas donnée. Avec ces deux derniers composés, il se forme sur le liquide un disque bleuâtre dont le spectre est celui du carbone (flamme bleue du gaz d’éclairage). »

Sur les progrès dans la théorie des machines dynamo-électriques, par le docteur O. Frœlich (* *).

EFFORT ET VITESSE

Bien que dans la théorie des machines dynamoélectriques, la question du transport de la force soit une de celles sur lesquelles on ait le plus disserté, il n’en est pas moins vrai qu’on ne possède presque aucune donnée en ce qui concerne la relation entre l’effort et la vitesse; or c’est justement le point le plus important à connaître, dès qu’on veut pratiquement réaliser un transport de force. MM. Ayrton et Perry sont les seuls qui, à ma connaissance, aient traité cette, question au point de vue théorique (2). Mais les machines étudiées dar MM. Ayrton et Perry ne sont pas des machines dynamos simples; ces messieurs prennent de plus, comme base de leurs considérations théoriques une loi dont nous avons déjà plus haut indiqué l’inexac-

(i) Voy. la Lumière Electrique du 11 juillet i885, p. 72.

(*) Eleklrolechnische Zeitschrift, 1884, p. 434.

titude, a savoir : que le magnétisme est proportionnel à l’intensité.

Nous chercherons à donner ici un aperçu de la relation qui existe entre l’effort et la vitesse pour les différents modes d’enroulement des machines dynamos simples, nous appuyant dans cette étude sur la théorie précédente dont l'accord avec les résultats de l’expérience peut être considéré comme suffisamment démontré.

Pour que des considérations de cette nature aient une utilité pratique, il ne faut point se borner, comme l’ont fait MM. Ayrton et Perry, à étudier les cas où la vitesse doit être maintenue aussi constante que possible ; il faut encore voir comment varie la vitesse dans certaines conditions déterminées, la connaissance de cette variation étant indispensable, toutes les fois qu’il s’agit d’un transport de force; et en général, il faut chercher à se rendre nettement compte de ces phénomènes, sans quoi il est impossible de soumettre à un calcul théorique rigoureux, les problèmes qui se présentent dans la pratique.

La relation entre l’effort et la vitesse d’une machine réceptrice, caractérise, au point de vue mécanique, tout le transport de force, et c’est ce qui rend cette relation si utile à connaître. Le mécanicien qui entreprend un transport de force a affaire à deux espèces de grandeurs : les grandeurs élec-

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