JOURNAL UNIVERSEL D'ÉLECTRICITÉ

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terrestre produit une déviation assez grande si l’on envoie à travers les spires un courant galvanique de faible intensité. Ceci m’inspira l’idée de rechercher jusqu’à quel point le dynamomètre Bellati pouvait servir de galvanomètre. Le principe de ce galvanomètre est absolument différent de celui de tous les autres. Tandis que dans les galvanomètres ordinaires le magnétisme terrestre s’oppose à la déviation de l’aiguille, et qu’on cherche à diminuer cette influence en ayant recours à des équipages asiatiques dans l’instrument qui nous occupe, le magnétisme terrestre a justement pour fonction de dévier le barreau, et le courant ne sert qu’à polariser ce même barreau.

On fit, à cet effet, tourner l’appareil, d’un angle de 45°, par rapport à la position qu’il avait occupée jusqu’alors, en sorte que le plan des spires se trouva coïncider avec le méridien magnétique. On — tourna également le faisceau de fils de fer jusqu’à ce que l’index blanc fût devenu parallèle au trait qui est normal B au plan des spires : le faisceau se trouvait donc normal aux spires ainsi qu’au méridien magnétique.

s Dans ces conditions un courant de

0,00000125 ampère donnait une dé-wr â–  A —is viation de 6mm,7 pour une distance de ira,g entre l’échelle et le miroir. n] Bien que ceci ne soit pas une sensibilité remarquable pour un galvano-. mètre à miroir, il n’en est pas moins

c vrai que c’est là un résultat assez satisfaisant, étant donné la simplicité de l’appareil. S’il est permis d’admettre -S-l que la rigidité des fils de cocon ne I IG‘ 6 se modifie pas d’une façon sensible, la constante de cet appareil sera soumise à des variations moindres que celle des galvanomètres ordinaires, attendu que l'appareil ne renferme pas d’aimant permanent.

Afin de rendre cet instrument plus sensible, il faudrait chercher à venir en aide à l’action du magnétisme terrestre. Ceci pourrait se faire très simplement par l’adjonction de deux aimants permanents, comme l’indique la figure 6, où A représente le faisceau de fils de fer suspendu, et B et C, les aimants permanents fixes. La polarité de A dépend naturellement de la direction du courant qui traverse l’instrument. Si les aimants B et C sont suffisamment forts, on pourra probablement négliger l’action du magnétisme terrestre, et placer l’instrument dans une posidon quelconque par rapport au méridien magnétique. Ce galvanomètre offre cependant un inconvénient : il est impossible d’avoir recours à un amortisseur en cuivre. Comme le faisceau est très faiblement aimanté, son mouvement ne peut induire que des courants amortisseurs de petite intensité.

Je n’ai pas encore* eu l’occasion d’essayer le galvanomètre renforcé au moyen d’aimants permanents.

La théorie de ce galvanomètre sans aimants permanents est, pour de petites déviations, la suivante : soit ji.f,le magnétisme induit par un courant i, dans le faisceau de fer, lorsque ce faisceau est normal au plan des. spires ; pour une petite déviation a, le magnétisme induit se trouvera être p. i. cos a. Le couple résultant de l’action du magnétisme terrestre sur le faisceau sera alors : Const. \j.i. cos2 a et comme ce couple est équilibré par la torsion, on a

Const. jj,. i. cos2 a = const. sin a,

i = c^.

cos2 a cos a

Pour a petit, on a cosa=i; i = Ctgv.. On peut de plus, si a est petit, prendre tg v. = ^tg 2 a, et alors la déviation mesurée à l’échelle est directement proportionnelle à l’intensité du courant.

L’action directrice des spires sur le faisceau de fils de fer, et le magnétisme induit par la terre dans ce même faisceau, sont tous deux proportionnels à sin a, et peuvent, si a est petit, être négligés (•).

M.

La conductibilité électrique et le coefficient de température du mercure solide, par C. L. Weber (2).

• A la suite des recherches très étendues qu’il effectua il y a vingt-cinq ans environ sur la conductibilité de divers métaux et de leurs alliages, A. Matthiessen a été conduit à diviser les métaux en deux groupes. La conductibilité des alliages du premier groupe peut être déduite du rapport des volumes des métaux formant l’alliage, tandis que les métaux du deuxième groupe alliés entre eux ou à des métaux du premier groupe présentent un pouvoir conducteur toujours inférieur à celui que donnerait le calcul basé sur les rapports des parties composantes (3).

Cette loi pouvait s'appliquer à tous les alliages étudiés par Matthiessen, excepté à ceux dans lesquels entrait le mercure. — W. Siemens (4) a cherché a expliquer cette anomalie en admettant que la conductibilité d’un amalgame est égale à la conductibilité moyenne des parties constitutives, ces parties étant supposées à l’état liquide, et Sabine (5), s’appuyant sur cette hypothèse, a calculé

(*) Annalen der Physik und Chemie. Nette Polge, B. XXV, 1885. — L’appareil décrit précédemment est construit par la maison P.-J. Kipp et fils, de Delft.

(2) Ann. de Weid. — i885, 7° 6, p. 245.

(3) Matthiessen. — Pogg. Ann. 110, p. 190, 1860.

9) Siemens. — Pogg. Ann. ii3, p. 96, i85i.

(“) Sabine. — P/iil. Mag., 1862, p, 455.

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