L/i LUMIÈRE ÉLECTRIQUE

donc en changeant successivement le noyau du transformateur qu’il a répété ses mesures et qu’il a pu établir une concordance suffisamment approximative entre la théorie et l’expérience.

En tenant compte dans les relations théoriques « du retard aux variations de polarisation magnétique du noyau et du retard produit par les courants de Foucault » il a trouvé une concordance suffisante entre les résultats des formules et ceux de l'expérience.

M. de la Rive a expliqué l’influence qu’exerce sur l’intensité du courant induit, la vitesse avec laquelle on rapproche le conducteur mobile du fixe : « Si ce rapprochement a lieu trop lentement, la polarisation moléculaire du conducteur induit se détruit à mesure qu’elle s’opère, sans pouvoir donner naissance à un courant sensible; il faut pour qu’un courant soit produit que le + de l’une des deux molécules extrêmes de l’induit se combine par l’intermédiaire des conducteurs qui les unit, avec le — de l’autre molécule extrême, ce qui nécessite un mouvement rapide sans lequel le -f- et le — de chaque particule se combinent ensemble aussitôt qu’ils ont été séparés. Cette influence de la vitesse a été appréciée par M. Wartmann qui a réussi, (même en rapprochant jusqu’au contact, mais très lentement, une armature de fer doux d’un aimant), à n’avoir aucun courant d’induction dans le fil qui entourait l’armature. 11 a pii obtenir le même résultat en remplaçant l’aimant par des courants électriques^) ».

11 faut au fer, même le plus doux,, pour s'aimanter et se désaimanter, un temps plus ou moins court, mais ce temps n’est jamais nul. D’où il résulte que l’on atteint le maximum d’induction avec une vitesse plus ou moins grande.

C’est là aussi la cause de la durée très courte des courants induits par l’aimantation. C’est pour cela que ces courants temporaires peuvent agir sur l’aiguille aimantée, ce que ne produisent pas des courants dits instantanés.

Masson a démontré le premier qu’une décharge induite pouvait aussi, comme la décharge directe, aimanter une aiguille d’acier.

La décharge induite présente d’ailleurs les oscillations observées dans la décharge de la bouteille de Ceyde.

Un phénomène assez intéressant qui se rattache

à la question qui nous occupe est le suivant. qu’Elihu Thomson observa en 1884. Lorsqu'on approche, à peu de distance d’un des pôles d’un puissant électro-aimant, un disque de cuivre tenu à la main, on constate qu’au moment où l’on ferme le circuit, ce disque est d’abord repoussé et revient ensuite à sa position initiale, quand le courant a atteint son régime permanent; tandis qu’au moment de la rupture du courant le disque est attiré. Ce double’effet est dû à la production de courants induits dans le disque, courants qui au moment de la fermeture sont de sens contraires à ceux de l’électro, et de même sens au moment de la rupture.

Mais ce qu’il y a de plus remarquable dans le phénomène, c’est que la répulsion lest plus forte que l’attraction ; en sorte que si l’qq|emploie des courants rapidement alternés, on ft’pbserve plus d’attraction du disque, la répulsionlseule se manifeste ; ce qui s’explique en remarquant que les courants induits sont ici très intensës, eu égard à la self-induction.

11 en résulte que le courant induit, au lieu de varier en même temps que le courant inducteur, éprouve un certain retard, relativement à ce dernier, et c’est précisément ce retard qui fait que la répulsion l’emporte sur l’attraction.

M. Thomson a disposé un appareil tel que quand on pose un disque de cuivre (o.U un anneau) sur l’électro-aimant animé par des courants alternatifs appropriés, ce disque est lancé au loin par la force répulsive.

M. Elihu Thomson a fait application de ce principe à la construction d’un indicateur de courants alternatifs et|mêmeà celle d’un moteur utilisant les courants alternatifs d’après les phénomènes précédents (J).

La rotation du plan de polarisation par la décharge de la bouteille de Leyde exige-t-elle, pour se produire, un temps appréciable? C’est ce que divers expérimentateurs ont cherché à décider. Suivant M. Villari, la rotation du plan de polarisation diminue au fur et à mesure que la vitesse augmente et disparait presque entièrement à une vitesse d’environ 180 tours par seconde, d’où il résulterait qu’il faut 1/800 à 1/400 de seconde pour produire cet effet.

D’après MM. Bichat etBlondlot, letemps néces-

(i) De la Rive. — Traité cl’Electricité, t. I, p. 450.

r<) La Lumière Électrique, 4" année p. 280.

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