JOURNAL UNIVERSEL D*ÉLECTRICITÉ

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température, tandis que l’autre, intercalé dans le circuit principal indiquait la force électromotrice.

En traçant la courbe (fîg. 3) représentant la relation entre la force électromotrice et la différence de température on atrouvéune ligne droite, ce qui prouve que la force électromotrice dans le fer est sensiblement proportionnelle à la différence de température. La courbe de la figure 3 a été tracée d’après les chiffres inscrits dans le tableau suivant :

11 résulte de ces expériences :

l° Le signe de la force électromotrice est de sens contraire dans les deux métaux types, fer et cuivre ; elle va du chaud au froid à travers la jonction pour le cuivre et en sens inverse dans le cas du fer.

20 La foree éiectromotrice est beaucoup plus grande dans le fer que dans le cuivre, ce qui correspond à l’inclinaison plus grande de la ligne de fer dans le diagramme thermo-électrique.

30 Dans la limite de ces expériences, la force électromotrice est proportionnelle à la chute de température au point de contact.

G. W. de T.

Application du principe bolométrique aux mesures

électriques, par MM. Paalzow et Rubens (*'.

Les auteurs ont étudié une application du principe bolométrique à la mesure des courants alternatifs très faibles et des expériences statiques ; l’appareil définitif auquel ils sont arrivés après plusieurs essais, plus ou moins satisfaisants, permet d’effectuer les mesures indiquées ci-dessus avec facilité et avec précision ; en voici la description sommaire :

Soit ABCD un lozange composé de quatre fils égaux; si le courant d’une pile arrive aux points A et C, la différence de potentiel entre B et D sera nulle ; de même si le courant passe par B et D, les points A et C seront des points équi-potentiels. Il en résulte que deux courants qui parcourent un lozange pareil, dans la direction des diagonales A C et BD, n’exercent l’un sur l’autre aucune influence provenant de différences de potentiel.

Plaçons deux conducteurs de cette espèce comme résistances de comparaison dans un pont de Wheatstone et, après avoir établi la balance, faisons passer un courant quelconque, par exemple, un courant téléphonique dans la direction

(1) Annales de IViédemann, vi XXXVII, p. “jac).

de la diagonale B D de l’un de ces conducteurs ; on obtient alors une déviation du galvanomètre qui est plus ou moins grande suivant l’intensité du courant.

Cette action est produite par réchauffement seulement, car, avec un courant continu on trouve que la déviation galvanométrique est indépendante de la déviation du courant. Un contact mobile D permet de régler la balance de la résistance de comparaison R2. Quant à la construction de cet appareil, elle n’offre rien de remarquable et peut d’ailleurs être variée à volonté. Voici, en quelques mots, la description de l’appareil imaginé par les deux auteurs. Une boîte en bois est pourvue d’un couvercle fermant hermétiquement, sur la face extérieure duquel deux fils sont tendus; ces fils

sont munis de contacts à mercure. Six bornes sont montées sur ce couvercle, deux servent à amener le courant à mesurer, deux autres à mettre le galvanomètre en circuit, tandis que les deux dernières amènent le courant auxiliaire de mesure. Les résistances de comparaison sont situées sur l’autré face du couvercle, c’ést-à-dire à l’intérieur de la boîte. Ces résistances sont en maillechort et enroulées bifilairement; la résistance .bolométrique est formée par un fil nu en platine de 0,06 mm. de diamètre tendu entre deux tiges en laiton.

Pour que l’appareil donne des indications précises, il faut faire circuler le courant de mesure (fourni par un Daniell) au moins 10 minutes auparavant afin que les deux résistances de comparaison soient amenées à la même température ; la balance est alors établie et l’on contrôle ensuite de temps en temps la position du curseur sur la résistance bolométrique. En enveloppant l’instrument de eotom on maintient la températute constante

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