LA LUMIÈRE ELECTRIQUE

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et, en représentant par o la résistance d’une spire moyenne :

K — n—p

11 p

e = K p p = constante,

équation du régulateur en dérivation, qui peut par conséquent être appelé régulateur à potentiel constant.

Les charbons dans ce cas peuvent donc être •sollicités à se mouvoir, par une force étrangère, et l’action électrique peut se borner à permettre le mouvement lorsque la différence de potentiel a atteint une valeur déterminée; on a alors:

les régulateurs à potentiel constant ou à détente, dont l’équation reste de la forme

e = KPF

F étant la torce antagoniste qui doit être vaincue par les actions électriques.

Le fonctionnement des deux classes de régulateurs considérées est basé, comme nous l’avons vu, sur les deux équations

= constante e = constante

Une troisième classe, celle des régulateurs différentiels, correspond à l’équation

% = constante

t

Le rapport ^ est ordinairement appelé la résistance apparente de l’arc; c’est pourquoi les régu-

lateurs de ce genre peuvent être appelés régulateurs à résistance constante.

La figure 3 représente schématiquement un de çes régulateurs. Comme dans les cas précédents, le charbon supérieur est relié à un noyau de fer, qui cependant, cette fois, est soumis à l’action simultanée et différentielle de deux bobines, l’une mise en série avec l’arc, l’autre en dérivation.

L’action du premier est d’éloigner les charbons, celle du second est de les rapprocher. 11 faut supposer que le système mobile soit parfaitement équilibré, afin qu’il n’intervienne pas d’actions électriques. Pour que l’équilibre continue à subsister pendant le fonctionnement, les actions des deux bobines devront être égales, c’est-à-dire qu’on devra réaliser la condition

K in = Ki h ni

n étant le nombre de spires de la bobine en série, nx le nombre de spires de la bobine en dérivation, i l’intensité du courant principal et ix l’intensité du courant dérivé. K et K! peuvent être considérés pratiquement comme deux constantes dépendant de la forme géométrique des bobines et du noyau.

Et, comme

r étant la résistance de la bobine, en dérivation, on a :

et, en posant

r = n ç>

équation dans laquelle p est la résistance d’une spire moyenne, on obtient :

t s: K « p =3 constante

t r

équation du régulateur à résistance constante.

On peut avoir une quatrième classe de régulateurs, ceux-ci étant soumis à la condition

e i— constante

Ces régulateurs pourraient être qualifiés régula-: teurs à énergie constante.

La figure 4 montre une manière de réaliser ce

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