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LA LUMIÈRE ÉLECTRIQUE

jusqu'à présent, on voit qu’on est loin d’avoir atteint lès dernières limites puisqu’on ne peut fournir à la meilleure plaque que le i/io environ de la charge théorique qu’elle peut emmagasiner.

La perte d’énergie est dûe à deux causes : i° le rendement en ampères-heures qui n’est en moyenne que de 85 à 90 0/0 ; 20 la force électromotrice, pendant la charge, est toujours bien plus élevée que celle que fournit l’appareil pendant sa décharge.

Cette perte d’énergie est absorbée par réchauffement de l’accumulateur, et par la production d’un certain nombre d’actions chimiques non réversibles ou non utilisables pendant la décharge; telles que la décomposition de l’eau en oxygène et en hydrogène, oui se dégagent surtout à la fin de la charge, et la formation de sulfate de plomb tombant au fond du vase.

11 est certain que la variation de force électromotrice est dûe, en partie, à la variation de densité du liquide renfermé dans les pastilles. La densité de. la solution entourant les plaques varie en moyenne de 1,2, quand l’accumulateur est complètement chargé, de 1,15 lorsqu’il est déchargé.

La force électromotrice varie avec la quantité d’acide contenue dans la solution, et quand celle-ci est trop peu dense, l’action chimique se trouve modifiée, ainsi que l’ont prouvé les expériences de Hadstone et Tribe. 11 se forme alors sur la plaque positive un mélange d’oxyde jaune et d’oxyde puce et une substance blanche, probablement un sulfate basique de plomb, qui se détache aisément et accélère l’usure des plaques.

Pendant la décharge d’un accumulateur, la densité de la solution imprégnant les pastilles s’abaisse rapidement jusqu'à ce que la diffusion de l’acide contenu entre les plaques établisse un état d’équilibre. Si cette diffusion est trop lente, il peut se produire une trop grande différence de densité et par suite un abaissement de force électromotrice et la formation de combinaisons chimiques non réversibles. 11 est évident que dans ce cas une décharge rapide fournira un mauvais rendement et détériorera rapidement les plaques positives.

Pour étudier ces phénonmènes de diffusion, MM. Duncan et Wiegand ont imprégné des plaques d’eau acidulée de densité 1,175 et les ont ensuite plongées dans de l’eau pure en déterminant de minute en minute la quantité d'acide diffusé.

Les tableaux suivants indiquent les résultats fournis par des plaques de 700 grammes du type à grillage :

Temp« en minute*

5

30

Poids d'acide diffusé Plaque positive Chargée Déchargée

0,695 gr- °>29 gr-

1.41 0,00

2,5° h43

Plaque négative Chargée Déchargée

0,86 gr. 0,317 gr.

1.42 0,700

3,05 i,35

La figure 1 indique la courbe de diffusion de la plaque positive chargée. Les ordonnées représentent la quantité d’acide diffusé, en grammes.

On voit que la loi de diffusion est la même pour

Fig. 1

les plaques positives que pour les négatives, mais le phénomène est beaucoup plus rapide quand la plaque est chargée.

Une série de mesures a été ensuite entreprise dans le but de comparer l’élévation de température d’un accumulateur en charge et en décharge à la quantité de chaleur dégagée par le passage du courant I dans l’appareil ayant une résistance intérieure R.

Un accumulateur de 4 plaques positives et 5 négatives ayant reçu 150 ampères-heures fut déchargé au régime de 5 ampères; voici quelle fut l’élévation de température :

Ampères-heures Augmenfatiqn de Augmentation

déchargées température par ampère-heure totale

IO 0,012

20 0.01

30 0,008

40 0,015

50 0.03

60 abaissement de la

force élect. 0,05 2,03

70 0,12

77 0,30 3>75

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