JOURNAL UNIVERSEL D’ÉLECTRICITÉ 443

réelles s’accomplissant dans le milieu ; ils se contentaient de l’avoir trouvé dans un pouvoir exercé à une distance déterminée, sur les fluides électriques ».

Avant Faraday, les partisans d’un milieu pour expliquer l’action électrique et magnétique étaient toujours désarçonnés faute de preuves; Faraday leur donna un appui légitime en leur fournissant les faits et les preuves sur lesquels il leur fut bien permis d’étayer leurs opinions.

La théorie corpusculaire de la lumière, qui avait montré une si remarquable vitalité, était arrivée à sa dernière période.

Foucault hâta la fin de c<*tte théorie, en 1865, par ses expériences décisives pour déterminer la rapidité relative de la lumière dans l’air et dans le vide.

La théorie ondulatoire était dès lors parfaitement établie et la doctrine de l’énergie radiante, en général, commença à être clairement appréciée. La grande généralisation de la conservation de l’énergie commençait à luire sur toute l’étendue de l’horizon scientifique, comme les tours d’une grande cité, paraissent s’élever au-dessus de la mer, à un voyageur qui s’approche du rivage. La doctrine de l’éther allait triompher d’autant plus facilement qu'elle ralliait chaque jour des savants qui avaient soutenu la théorie opposée.

A cette période, il y a seize ans, parut le livre de Maxwell sur l’électricité et le magnétisme. Dans ce livre qui fait époque, Fauteur assure qu’il ne fait que traduire les idées de Faraday dans le langage mathématique ; mais il fait bien plus que cela. 11 démontre mathématiquement que les propriétés du milieu exigé pour transmettre l’action électromagnétique sont identiques avec celles de l’éther luminifère. 11 serait anti-philosophique, fait-il remarquer, de remplir tout l’espace d’un nouveau milieu, toutes les fois que l’on a besoin d’expliquer quelque phénomène nouveau; et, puisque deux branches de la science ont, indépendamment l’une de l’autre, suggéré l’idée d’un milieu exigeant les mêmes propriétés pour expliquer des mêmes phénomènes dans chacune d’elles, la preuve de l’existence d’un milieu unique pour les deux genres de phénomènes physiques en a été fortement corroborée.

11 peut sembler aujourd’hui qu’il n’y avait pas un grand chemin à faire pour passer de l’identité de milieu à l’identité de phénomènes, c’est-à-dire

pour arriver à envisager la lumière elle-même comme un phénomène électromagnétique ; mais, avec quelque réflexion, on ne tarde pas à s’apercevoir que, pour cela, il fallait du génie. Emboîter le pas à Maxwell aujourd’hui est chose relativement aisée, mais faire des explorations originales dans des régions inconnues de la nature, et s'avancer là où aucun être humain n'a jamais mis le pied avant vous, est tout différent.

La théorie électromagnétique de la lumière doit être regardée comme une grande généralisation ne le cédant qu’à une seule, qui est la plus grande de tous les temps : celle de la conservation de l’énergie.

On peut brièvement énumérer les principaux critériums auxquels Maxwell a eu recours pour la confirmation de sa théorie :

i° Une onde ou ondulation électromagnétique se propage dans l’éther avec une vitesse égale au rapport entre l’unité électromagnétique et l’unité électrostatique d’électricité. Si la lumière est un phénomène électromagnétique, sa vitesse doit aussi être égale à ce même rapport, Ôn a constaté, il y a déjà quelque temps, par diverses méthodes, que ces deux rapports sont très voisins l’un de l’autre;

20 La capacité inductive spécifique de tout diélectrique transparent doit être égale au carré de son indice de réfraction. Les différences sur ce point sont si grandes que, tout ce que l'on peut dire, dans le cas le plus favorable, c’est que K est le terme le plus important de l’expression de l’indice de réfraction, tandis que, dans.d’autres cas, on ne peut rien tirer de ce genre de considérations ;

30 Les perturbations magnétiques et électriques sont toutes deux à angle droit par rapport à la direction de la propagation de Fonde, et à angle droit les unes par rapport aux autres. La forme mathématique de la perturbation concorde avec celle qui constitue la lumière, en ce qu’elle est normale à la direction de propagation. En outre, la perturbation électrique devrait être perpendiculaire au plan de polarisation de la lumière qui a subi la polarisation plane;'.

4° Dans des corps non-conducteurs^ la. pertur* bation consisterait en des déplacements électri-

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