JOURNAL UNIVERSEL D’ÉLECTRICITÉ

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sent un passage de l'électricité oscillatoire et que M. Heaviside a nommée impédance, tient à la self-induction, qui elle-même est d’autant plus prononcée, pour un même métal, que le conducteur présente moins de surface sous le même poids.

En étudiant les décharges à l’aide d’un miroir tournant, M. Feddersen (*) a pu en distinguer de trois sortes, suivant les résistances placées sur leur trajet :

La décharge intermittente présente une série de lignes droites lumineuses, très nettement séparées par des intervalles obscurs, qui augmentent avec les résistances;

Quand elle est continue, son image présente une ligne droite nettement terminée et deux bandes parallèles faiblement lumineuses ; ici la résistance est notablement diminuée;

Elle est oscillante, lorsqu’elle s’effectue dans des conditions où la durée augmente quand la résistance diminue ; les étincelles oscillent d’une armature à l’autre avec une intensité graduellement décroissante.

Les expériences variées de Faraday et de Mat-teucci sur la pénétration de l’électricité plus ou moins profonde dans l’intérieur des corps isolants (plaques de soufre , de blanc de baleine , de mica, etc.,) démontrent en même temps que cette pénétration de l’électricité dans la masse et son retour à la surface de ces corps ne s’effectuent que graduellement et lentement.

L’exemple suivant fait voir que les effets d’une décharge électrique sont différents suivant sa durée.

« Une très forte décharge qui ébranle violemment le corps et ne fait pas dévier l’aiguille aimantée, peut, si elle est soutirée lentement par une pointe, affecter un galvanomètre et ne pas produire de secousse dans le corps humain qui est placé sur sa route; c’est pourtant la même quantité d’électricité dans les deux cas. » (2)

M. Mascart a cité un phénomène assez inattendu qui s’est produit dans ses expériences:

« Quand on décharge une batterie entre deux boules plongées dans un liquide mauvais conducteur, comme l’essence de térébenthine, et que la distance explosive est très grande, il arrive souvent que l’étincelle ne se produit pas au moment

(*) Annales de Chimie et de Physique, y série t. LIV p. 435 et t. LXIXp. 178.

(2) De la Rive.— Traité d’Eleetricité t. I p. 423.

où l’on ferme le circuit extérieur. Cependant le liquide est légèrement agité, et au bout d’un temps appréciable, qui atteint quelquefois io ou 15 secondes, la décharge se fait violemment. Ce retard à la production de l’étincelle ne s’est manifesté qu’avec des charges assez grandes et quand la distance explosive était voisine de la limite maximum, (de 5 à 15 millimètres dans le liquide ce qui équivaut à une distance de 0,08 à o, 20 m. dans l’air.) A ce moment, la décharge est si violente, qu'une colonne liquide se soulève au-dessus de la surface, et que le vase en verre, .en, porcelaine, ou en terre cuite, est fréquemment brisé. » (*)

Les lueurs d'aurores boréales sont attribuées à la présence de l'électricité dans les hautes régions de l’air. Ces lueurs, d’éclat et de teintes variables, se meuvent quelquefois avec une grande rapidité; d'autres fois très lentement.

On n’est pas fixé sur leur origine et sur leur mode de transport des hautes régions de l’air vers les régions inférieures.

IL — Électricité dynamique.

État variable. — Tout état définitif d’un courant dans un conducteur est précédé d'un état variable pendant lequel les diverses sections laissent passer des quantités différentes d’électricité; les plus rapprochées de la source en laissent passer plus que celles qui sont éloignées et par conséquent plus qu’il n’en sort à l’extrémité du fil conducteur. Cet état variable a été assimilé par Ohm aux premiers mouvements de la chaleur dans un mur solide dont une des faces est échauffée. Il en a déduit une formule, qui fait connaître la tension en un point quelconque pendant l'état variable.

M. Gaugain (2) en employant des conducteurs médiocres (fils de coton, colonnes d’huile), a pu augmenter la durée de l’état variable et la mesurer. 11 a trouvé que cette durée de propagation relative esi, comme la durée de propagation absolue, en raison inverse du coefficient de conductibilité et de la section du conducteur, proportionnelle au carré de la longueur et au coefficient de charge (3).

(!) Mascart. — Traité d’Eleetricité statique, t. II p. H5. _ : (-) Annales de Chimie et de Physique, y série, t. LX, page

.?85-

j (â– 1) Mascart,- Traité d’El. st., Il, 475.

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